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p. ZEEMAN. 



charge_, la jjosition et le mouYement de ces ions. Sui- ces ious^ se mou- 

 vant à travers un champ magnétique^ agissent des forces comme celles 

 dont nous venons de parler^ et qui doivent donc aussi pouvoir expliquer 

 un changement dans la durée des vibrations. M. loeentz_, à qui j^ai 

 exposé mes idées^ a eu immédiatement la bienveillance de m^indiquer 

 comment^ dans sa théorie^ on arrive aux équations de mouvement d^un 

 ion dans un champ magnétique, et il m^a fait remarquer que_, diaprés 

 sa théorie_, les bords de la raie spectrale devaient être circulairement po- 

 larisés. La grandeur de T élargissement déterminerait même le rapport 

 de la charge à la masse de la inarticulé exécutant les vibrations lumi- 

 neuses considérées. 



Cette conséquence particulièrement importante de la théorie de M. 

 LORENTZ, savoir rétat de polarisation de la raie spectrale élargie par 

 r aimantation, je Tai trouvée vérifiée par T expérience (§ 20). 



18. Etablissons maintenant les équations de mouvement d^un ion, 

 vibrant dans le plan xij, dans un champ magnétique homogène, Taxe 

 des z positifs donnant la direction de la force magnétique dont Tinten- 

 sité est H. Nous choisissons le système des coordonnées de telle manière 

 qu\ine rotation de 90°, en sens contraire au mouvement des aiguilles 

 d'une montre, et vue des z positifs, fasse coïncider les x positifs avec les 

 y positifs. Soient e la charge (mesure électromagnétique) de Tion chargé 

 d'électricité positive, et m sa masse. Les équations de mouvement sont 



(^2// dx 

 m — 4 = — h^y — ell — 

 dP ^ dt 



(1) 



Le premier terme du second membre est la force élastique ordinaire, 

 qui tend à ramener Fion vers sa position d'équilibre; le second est la 

 force jDro venant du champ magnétique. 



Nous satisfaisons à ces relations en posant : 



X = yx-^' I 



y = &e'' \ 



pourvu que 



ms^x = — k-y. -f- eHs(3 



(2) 

 (3) 



') Ce sont les équations du mouvement relatif. 



