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J. D. VAN DER WAALS. 



P. On suppose dans la figure que le volume est plus petit dans Tétat so- 

 lide que dans Tétat liquide. Comme la valeur de dépend^, pour Tétat so- 

 lide et sous température constante^ du volume^ et qu'elle augmente avec 

 — julV, on pourrait construire la ligne -i^ du moment que Ton connaît 

 la relation entre le volume et la tension. A température plus élevée^ la 

 forme de la ligne change pour le liquide^ ainsi que la forme de cette 

 même ligne pour le solide. Mais il y a surtout modification de la posi- 

 tion relative du point P par rapport au reste de la figure et par consé- 

 quent aussi de la surface Si la température s'élève^ P prend une po- 

 sition beaucoup plus élevée^ et inversément. Ceci résulte des équations: 



d -^s = — yis cIt — p cl Fs 

 d 'spi = — v/idr — jj d Vi 



dont les indices s et l se rapportent aux états solide et liquide. 

 Nous avons par conséquent 



d i'^s — -h) = — i^yi^ — ^yn) - — ( — r,) 



T 



l'ig- 2. Or, ryjs — rvii est égal à la cha- 



leur latente de fusion, de sime né- 

 gatif^ ou bien -^s — '^i augmente 

 avec T. L'influence de la variation 

 de différence de volume est trop fai- 

 ble pour entrer en ligne de compte. 



Pour découvrir les phases sus- 

 ceptibles de coëxister avec le corps 

 solide, il nous faudra mener des 

 plans, tangents à la fois à la sur- 

 face '<p et à la ligne pour le so- 

 lide. Commençons à une très basse 

 température, oii le point P est si- 

 tué au-dessous des points de la 

 branche liquide. Nous pourrons 

 mener des plans, tangents à la 

 surface en dehors de la ligne con- 

 nodale, du côté des volumes de gaz, 

 et reposant en même temps sur 

 la ligne du corps solide. On peut dans ce cas aussi parler d'un plan 

 tangent tournant, qui doit toujours reposer sur la surface et sur la ligne 



