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J. D. VAN DEE, WAALS. 



supposé constant avec un haut degré crapproximation. L'équation (2) 

 peut être alors mise sous la forme 



(l — a^^''"'' x""' p = C (3) 



Introduisant dans cette éc[uation les tensions partielles des constitu- 

 ants, savoir • 



— =1 — X — = X, 

 P P- 



on arrive à la forme bien connue 



/ (/)" = c 



dans laquelle 



On tire de (3): 



djj 1 ^ — Xs Xs X — Xg 



pdx 1 — X X X (1 ■ — x) 



La tension diminue donc avec x quand x <^ Xy et récijjroquement. 

 Si le gaz a la composition du solide, la tension est minima. De ce que 

 p = ce pour X = 0 et x = 1, il résulte que dans la fig. 2 la courbe 

 est à juste titre menée de manière à couper la ligne connodale en deux 

 points H' et S'. Or un ^^lan, tangent en R', est en même tem23s tangent 

 en un point, Il par exemple, de F autre branche de la ligne connodale 

 pour le liquide et la vaj)eur. De même un plan, tangent en S', est éga- 

 lement tangent en S. A des températures aussi basses, auxquelles le 

 corps solide peut être en équilibre avec la vapeur, on peut donc mener 

 deux plans, tangents en trois points à la surface ■•p et à la ligne -^p, qui 

 expriment Téquilibre entre des j^hases solide, liquide et gazeuse. 



Les lignes en pointillé fig. 2, comprises dans la portion liquide du 

 plan et dont Torigine est en 7^ ou S, représentent les lignes conno- 

 dales que Ton obtient j)ar la rotation d'un plan tangent, reposant sur la 

 23ortion liquide et la ligne z^. Si pour de légères variations de tensions 

 la ligne -<p du solide pouvait être toujours identifiée au point P, il n'en 

 est évidemment plus ainsi pour de très fortes tensions. La surface déri- 

 vée, qui prend naissance grâce à Inexistence possible d'un corps solide, 

 et ([lù r(>couvre en ])artie la surface -p, se compose donc de 5 portions 

 distiiictes: (fi la surface conique F R' 8' , h les deux triangles PRR' et 

 PS S' et c les deux surfaces dévelo2:)pables, qui déterminent l'équilibre 



