﻿ÉTUDE THÉORIQUE DES PHÉXOMÉXES MAGNÉTO-OPTIQUES^ ETC. 127 



, - i^«.A' = , - ç,), 



qui montre que Tinteusité du mouvement est bien encore à tout instant la 

 même pour- tous les 23oints de même N, mais que cette intensité augmente 

 avec iV pour i?o négatif^ et varie dans T autre sens que iYpour B.^ positif. 

 Comme dans le cas où un mouvement lumineux réel est accom2)agné d'ab- 

 sorption^ r intensité diminue dans le sens de la propagation^ il faut que 

 dans un milieu absorbant R.^ ait toujours le même signe que (voir 

 la fin de 11). L'absorption est évidemment d'autant plus grande que 

 R.^ a une plus grande valeur numérique. 



13. Si ç aussi est complexe — et c'est là le cas le plus général^, 

 notamment le cas de tous les milieux métalliques où il y a un mouve- 

 ment lumineux qui résulte d\in rayon incident non normal à la surface 

 limite - — on a 



e«> I - ^> . — e ~ 



eos ûD = et sin œ = —. . 



Posons q = q.^ qf2;. (f i q.^ représentant des angles réels; alors 



cos (p = cos q)^ i 6 siu 10), 



sin = 3 sin cp^ — i 0 cos q>^ 11), 



où Ton a posé 



2 t = ^ - ^2 4_ ^ ^2 12), 



26 = e - — e ^'2 13). 



D'ailleurs 



^3 _ 02 ^ 1 14)^ 



et pour q<2 = 0, on a ^ = 1 et Ô = 0. 

 Nous avons maintenant 



-p —^ô^t — (/^i i Il-i) { sin q^ — i 6 cos q^) -\- 



cos q>^ + i 6 sin qi)^}]_ 15). 



Ainsi nous n'avons plus une seule surface d'onde dans le sens ])ré- 

 mentionné^ mais en premier lieu une surface des pliases_, dont ré(|iiation 

 peut être mise sous la forme 



Ji^ C siu q-^ -f- z cos q-^) -\- Rç, 0 (.r cos q-^ — z siu q{) = 



N VR^^ P-]-l{JO-\ . . . l (•)), 



iV ayant la même signification c[ue ])lns haut. La vitc^sse de propagation 

 d'une telle surface^ mesurée suivant la normale^ est 1 l /.y-,- /îj 6'^. 

 Nous avons ensuite une surface des amplitudes^ dont ré(|uation est 



R2 = (•'' "^'"^ ^1 -\- z cos q'i) — 6 {.v cos qi — z siu q'i) = 



lY ylï^W^lï^H^. . . 17), 



