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C. H. WIKB. 



§ 3. Les EQUATIONS DE Maxwell ET LES 



CONDITIONS LIMITES DANS LE CAS OÙ IL N^Y A PAS DE FORCE 

 MAGNETIQUE ,,EXTEÏMEUIIE^\ 



16. Suivant les idées de Maxwell tous les corps peuvent pré- 

 senter le phénomène connu sous le nom de courant électrique. En 

 chaque point et à chaque instant, ce courant a une certaine direction et 

 une certaine intensité, de sorte que, mesuré au moyen d^une unité déter- 

 minée — nous choisissons Tunité électromagnétique — , il peut toujours 

 être représenté par un vecteur ^. D'après Maxwell ce vecteur est 

 distribué solénoïdalement à travers Tespace, de sorte que Ton a partout: 



Biv^ = ^ I), 



et à la limite entre deux milieux 



(Sn), =(6„). II). 



Il résulte de là que nous pouvons nous figurer exactement un courant 

 électrique, pour ce qui regarde du moins les caractères mentionnés, 

 comme mouvement d^un fluide incompressible remplissant tout l'es- 

 pace. Ce liquide représente donc, dans cette image, l'agent que nous 

 appelons électricité. 



17. Nous entrons aussi dans les idées de Maxwell en introduisant 

 un vecteur *Ç) que nous appellerons la force 7nagnétique et que nous 

 définirons dans notre cas — - où il s'agit de mouvements lumineux pour 



lesquels, d'après 15., nous pouvons faire abstraction des propriétés ma- 

 gnétiques des milieux — par la relation 



EotS^^^iT^ A) 



et par les conditions de distribution solénoïdale : 



JP) z= 0 III)^ 



(^Pn), = lY). 



A A) nous pouvons, comme on sait, ajouter encore la condition limite 



m. = (•&.>). V). 



18. Maintenant il s'agit d'introduire l'équation du mouvement de 

 r électricité. 



A cet effet il est avantageux de rendre plus précise l'idée que, d'après 

 le n° 16, nous nous faisons de l'électricité. Nous venons de dire déjà 

 que nous pouvons nous la représenter comme un fluide incomjjressible 

 Fj, remplissîint tout l'espace. 



