﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES, ETC. 131 



Cette matière E, nous allons nous, la figurer comme reliée, cVune ma- 

 nière dont nous n'avons pas à nous occuper, à différents systèmes maté- 

 riels x^, ûc.^, etc.. . réj^ondant chacun à une des formes d'énergie Â^, 

 J^, etc., que nous observons dans un chamj) électromagnétique. 



Nous nous figurons ces systèmes , ^y..^, etc . , comme porteurs 

 des énergies , A.^, etc. . Accouplés à la matière JtJ ils exerceront sur 

 elle certaines forces. Ces forces, mesurées par unité de quantité de 

 matière E , nous les représenterons par le symbole ^r, elles sont Timage 

 des vecteurs que nous appelons /brce^ agissant sur V électricité; en chaque 

 point elles ont une direction et une intensité déterminées. 



C'est par l'action de ces forces que dans cet ordre d'idées les diffé- 

 rentes espèces d'énergie Ai sont transformées totalement ou en partie 

 les unes dans les autres. Chacune de ces forces accomplit à tout dépla- 

 cement d'électricité un travail égal à la diminution de la forme corres- 

 pondante d'énergie A-. Nous admettons comme forces qui agissent sur 

 rélectricité : la force électrique par induction V élasticité diélectrique 

 la résistance et puis des forces jv'4, .^5, que nous appelons 

 forces électromotrices; elles correspondent respectivement à l'énergie élec- 

 tromagnétique A^ , à l'énergie électrostatique A^ , à l'énergie thermique 

 A^ (développement de chaleur dans les conducteurs), à la chaleur du 

 23hénomène de Peltier A^, à l'énergie chimique des couples galvaniques 

 ^5, et à l'énergie chimique des électrolytes A^^. 



En dehors de ces forces nous admettons encore certaines forces issues 

 des liaisons, qui existent entre les éléments de la matière E par suite de la 

 propriété de la distribution solénoïdale. On peut se représenter ces 

 forces de liaison comme des j)ressions hydrostatiques, qui trans- 

 mettent aux éléments de la matière E l'action d'éléments éloignés des 

 systèmes oi;. Mesurée par unité de quantité de EJi, et représentée par le 

 symbole ^Iq, nous avons ainsi une force qui à son tour a en chaque point 

 une direction et une intensité déterminées, et est pour nous l'image du 

 vecteur que nous appelons force électrostatique. 



Cest la somme des vecteurs nommés force électrostatique et force élec- 

 trique par induction que nous apjîelons la force électrique et que nous 

 rejorésentons par le symbole 



Une relation importante entre toutes les forces qui, en un même 

 point, agissent sur l'électricité, s'obtient au moyen d'une nouvelle 

 hypothèse à l'égard de la matière E. En effet nous supposons que 

 ce fluide n'a pas de masse sensible ^) et que par conséquent il ne peut 



^) Si jamais il était expérimentalement démontré que l'électricité (dans cet 

 ordre d'idées) doit être considérée comme une matière pondérable, nous n'aurions 

 pas encore à abandonner la représentation exposée dans le texte; une légère modi- 

 fication lui permettrait de servir encore, de même que toutes les considérations iiui 

 s'y rattachent. En effet, nous pourrions alors nous figurer les éléments du iluidc 

 comme liés à un nouveau système qui partagerait tous les mouvements du fluide 

 et, ayant une certaine masse, pourrait prendre l'énergie cinétique que, d'après 

 l'expérience, nous devrions attribuer au fliuide E. 



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