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C. H. WIND. 



Du reste nous avons ^ = ou bieu^ pour nos mouvements pério- 

 diques (voir 9.), = ^ de sorte que dans le système d'équations 

 secondaires (9.) la relation chercliée^ dans le cas actuel oii la force élec- 

 trique S ne fait équilibre qu'à } fie vient 



5 = 33), 



Le coëfficient v/^ est imaginaire ^ ce que nous devons interpréter con- 

 formément à 9. D'autre part nous ne devons pas exclure à priori une 

 dépendance de v de la période^ autant du moins que nous aurons affaire 

 à des oscillations. 



22. Deuxième cas: milieu conducteur^ sans forces électromotrices. 

 Si dans un tel milieu conducteur il existe un courant constant il se 



manifeste un dégagement de chaleur. A ce dégagement de clialeur corres- 

 pond^ comme force extérieure^ la résistance (18.) ^3. Le travail que cette 

 force effectue en chaque point par unité de volume et pendant un temps 

 df' est égal;, d'aj^rès la loi de Joule^ à — z (è"^ df', 7, étant la résistance 

 spécifique. Pour ce travail nous pouvons encore écrire — ^ ^ dt ow. 

 — % i£ d d1^ étant le déplacement réel d'électricité pendant Tinter- 

 valle de temps dt. 



Eu admettant qu.e pour un déplacement électrique virtuel i le travail 

 de la résistance par unité de volume puisse se mettre_, pour chaque point^ 

 sous la forme correspondante — y, ^i, nous pouvons poser pour cha- 

 que point 



.^3 e = — X C£ c 



ou bien 



= — X (£, 



de sorte qu'il résulte de la relation 32) : 



% = yi(l 34). 



Cette équation exprime la loi d'OnM et par suite est d'accord avec 

 l'expérience; nous trouvons là une justification de notre hyj)othèse de 

 tout à l'heure. Si_, comme il est probablement légitime d'admettre,, la loi 

 de Joule subsiste encore pour des courants variables^ et si la même 

 hypothèse que tantôt est encore permise pour ces courants^ la formule 34), 

 sans plus, peut encore être considérée comme la relation qui lie ^ et ^ 

 dans le cas des oscillations électriques. Il va sans dire qu'ici la dépen- 

 dance de y, de la période ne pourrait être exclue à priori. 



23. Troisième cas: milieu ayant à la fois les projîriétés d'un diélec- 

 trique et d'un conducteur; pas de forces électromotrices. 



Ici nous avons à considérer des transformations entre énergies élec- 

 tromagnétique, électrostatique et thermique, de sorte que nous devons 

 admettre que la force électrique fait équilibre à l'élasticité diélectrique 

 et la résistance combinées. 



Si nous supposons qu'ici pour un déplacement virtuel d'électricité e le 

 travail de l'élasticité diélectrique soit encore rejn-ésenté par — € e. v^ll, 



