﻿ÉTUDE THÉOEIQUE DES PHENOMENES MAGNÉT0-0PTIQUES_, ETC. 137 



tout comme dans un diélectrique absolu (21.)^ et que le travail de la 

 résistance soit encore — y.^ ^t, comme pour un bon conducteur (22.), 

 nous aurons 



et (32) donnera 



^ = 1"^ + '^i]^ 



Dans ces formules, et sont des constantes qui dépendent de la 

 nature du milieu et correspondent aux constantes i/ et % des deux cas 

 précédents. 



Toutefois nous pourrions aussi nous imaginer qu^'il y ait deux espèces 

 d^ électricité, soumises toutes deux à Faction de la force électrique, mais 

 dont Tune des deux seulement soit affectée par la résistance tandis que 

 l'autre soit assujettie à l'élasticité diélectrique seule. Nous pourrions 

 alors décomposer le courant en deux portions et ^,/, dont la première 

 obéît à la loi des conducteurs parfaits, exprimée par 34), et l'autre à 

 celle des diélectriques absolus, exprimée par 33), de sorte que l'on aurait 



de =- 5 ' dd =:-^ S, 

 ^2 ^2 



ce qui donnerait pour la relation cherchée : 



^ = ^i+{]^ • -^e)- 



Dans ce mode de représentation, %2 et seraient deux constantes qui 

 dépendraient de la nature du milieu et correspondraient aux constantes 

 % et V des deux cas précédents. 



Sans vouloir faire un choix entre ces deux acceptions et quelques 

 autres que l'on pourrait encore se former ^), nous ferons remarquer que 

 les deux relations 35) et 36) peuvent être considérées toutes deux — 

 pour des courants périodiques — comme cas particuliers d'une relation 

 plus générale: 



prise comme équation secondaire (9.), et dans laquelle ^5 est une gran- 

 deur complexe, dépendant de la nature du milieu et de la période des 

 variations du courant. 



^) Du choix (pie l'on fera entre ces deux acceptions dépendront les valeurs 

 que Ton pourra tirer des expériences pour les deux constantes, qui — différentes dans 

 les deux cas — correspondent à ce qu'on appelle la constante diélectrique et la résis- 

 tance spécifique. En effet, on doit considérer dans la première acception un conducteur 

 parfait et un diélectrique absolu comme des cas particuliers d'un milieu jouissant 

 de propriétés plus générales, et dont la particularité consiste en ce que dans le 

 premier cas la constante et dans l'autre la constante est nulle. Dans la seconde 

 acception on aura qui devient infini pour un conducteur et qui devient infini 

 pour un diélectrique, si l'on considère ces milieux comme cas particuliers d'un autre 

 à propriétés plus générales (Voir Poixcakk, Klectricité et Opti(iuc, T. 1, p. 190.) 



