﻿ÉTUDE THÉORIQUE DES PHENOMENES MAGNÉTO-OPTIQUES^ ETC. 139 



S^il n'y a pas de forces électromotrices ^ la distribution du courant 

 est, à tout" instant, déterminée comme fonction de la distribution à un 

 instant déterminé, d'après les relations A), B), 37), I). . . YI); en effet 

 étant éliminés deux vecteurs, p. ex. § et ^, il nous resterait un sj^stème 

 d'équations qui déterminerait entièrement le troisième vecteur (E comme 

 fonction de sa distribution à un instant déterminé. D'ailleurs il est clair 

 que nous pouvons obtenir à un instant déterminé tout mouvement élec- 

 trique voulu, pourvu qu'il satisfasse aux conditions de solénoïdalité, en 

 attribuant à chaque point de l'espace une force électromotrice convenable. 

 Car les valeurs arbitraires de Œ détermineraient, par les relations A) etc., 

 le en chaque point, et les variations arbitraires de € les variations 

 de dans le temps; ces dernières à leur tour détermineraient % au 

 moyen des relations B) et YT); enfin utilisant l'équation 40) on pourrait 

 en chaque point et pour chaque instant choisir telles valeurs de ^ qu'il 

 fût satisfait à tout le système d'équations. 



§ 5. Equations fondamentales dans le cas où il existe une 



FORCE MAGNÉTIQUE ,,EXTÉRIEURE" '?R. 



26. Les équations A), B), 37) et I) . . . YI) forment un système com- 

 plet, suffisant pour servir de base à l'explication des phénomènes opti- 

 ques ordinaires, pourvu qu'on admette que la lumière, dans les divers 

 milieux, consiste en perturbations électromagnétiques, périodiques, très 

 rapides. Elles renferment aussi l'explication des phénomènes électriques 

 qui s'observent lorsque des courants électriques continus traversent des 

 conducteurs. 



Mais elles ne renferment plus, telles quelles, les phénomènes connus 

 sous les noms de phénomène de Hall, rotation électromagnétique du plan 

 de ])olarisation et ])hénomène de Kerr (voir l'introduction). Produisons p. 

 ex. une force magnétique „extérieure" ïïî en distribuant d'une certaine 

 manière à travers l'espace un courant d'aimantation constant (è^ ; nous 

 nous servirons du symbole pour représenter le mouvement élec- 

 trique qui a lieu dans le champ outre le courant . Si pendant l'exis- 

 tence de la force magnétique ïïî et du courant d'aimantation les 

 relations A), B), 37), I)...YI) s'appliquaient encore au mouvement 

 électrique existant dans le champ a cote du courant (^^ , un mouveiucnt 

 électrique, caractérisé par une certaine distribution du courant (£, ([ui 

 en dehors du champ magnétique satisferait aux conditions énoncées, 



