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où non seulement g, mais encore q doit être considéré comme 

 une constante généralement complexe, dépendant de la nature 

 du milieu et de la période T des vibrations lumineuses. A 

 cause des A^ariations dans la résistance spécifique des métaux sous T in- 

 fluence de Taimantation,, variations démontrées par de nombreuses expé- 

 riences_, nous devrons encore admettre la possibilité que p dépende de la 

 force magnétique ^ (voir 61.). Il faut aussi que dans la constante q 

 entrent les j)ropriétés magnétiques du milieu^ pour autant qu^ elles aient une 

 iiifluence sur les ]3liénomènes à expliquer; il est possible que pour un 

 même milieu_, aimanté plus ou moins fortement, cette constante soit 

 proportionnelle à la susceptibilité magnétique simplement. 



Nous ne modifierons pas la relation B); cela revient à dire que_, si 

 nous continuons à aj)peler § la force électrique_, nous entendons par là, 

 dans le champ magnétique, la même chose que nous aj^pellerions force 

 électrique dans le cas oii la distribution du courant serait la même, mais 

 oii la force magnétique serait nulle (voir 33.). 



Si nous voulons avoir une interprétation de la nouvelle relation entre 

 Œ et g, que nous venons d'admettre comme hypothèse, nous la trouve- 

 rons (voir d'ailleurs 33.), d'après ce que nous avons dit à la fin de 25., dans 

 ce qui suit : influence de la force magnétique constante 3^ sur la distri- 

 bution des vecteurs ^, vÇ) et % est la même que celle qui serait exercée, 

 en dehors de cette force, par une force électromotrice (l*, déterminée en 

 chaque point, en grandeur et en direction, par la relation (secondaire) 



^ z= q 41). 



31. Il n'est pas sans importance de faire remarquer que la forme C) 

 est la seule que, dans une certaine supposition, la relation entre ^ et g 

 puisse prendre quand il y a une force magnétique extérieure. Remarquons 

 d'abord que les phénomènes qui nous font conclure à une modification 

 de cette relation ne s'observent que si Œ et ^ difl'èrent tous les deux 

 de zéro, et que leur intensité est sensiblement proportionnelle à C, 

 et aussi à N (abstraction faite de la proj)ortionnalité avec la suscejD- 

 tibilité). Il est donc naturel d'admettre que le vecteur 35 que l'on 

 doit ajouter à l'expression ordinaire de % doit être complètement 

 déterminé, en grandeur et en direction, par les deux vecteurs (£ et ^"î, 

 et dépendre de l'un et de l'autre par une relation linéaire. Admettons 

 cela et considérons pour un moment trois axes rectangulaires l, m et n, 

 le premier dans la direction de € et le second dans le plan de € et ?TÎ. 



liaisons maintenant tourner la figure \ji , 35], avec le système 

 d'axes, de 180'' autour de l'axe u; alors ïïî, ^/ et 35,,, viennent 



