﻿CH. WIND. 



la composante dans la direction primitive. Le dégagement total de 

 chalenr, d'après la loi de Joule ^ pent être décomposé en chaleur du 

 courant principal et chaleur du courant de Hall^ et cela pour chaque 

 élément de la lamelle, car on a toujours (^^^ _j_ ^^^^2 _ ^2^ (y^ (y^^ 

 étant les composantes de Œ dans deux directions rectangulaires quel- 

 conques. 



Notre équation C) exprime qu'en chaque point de la lamelle métal- 

 lique le courant primaire donne naissance à une force électromotrice 

 transversale, qui entretient le courant secondaire. La valeur de q doit 

 être considérée comme tellement j^etite, que la force électromotrice 

 transversale en question est très petite par rapport à % et que le courant 

 secondaire est donc aussi très faible par rapport au courant j)rincipal. 

 L'équation C) exprime en outre que le courant secondaire est accom- 

 pagné à son tour d'une force électromotrice en sens contraire du cou- 

 rant principal. De ce chef le courant principal est affaibli d'une quan- 

 tité, très petite elle aussi par rapport au courant secondaire, et qui 

 par suite peut être considérée comme très j^etite du second ordre. L'in- 

 tensité du courant principal peut donc être représentée j)ar Iq (1 — A^), 

 Iq étant l'intensité que l'on aurait si la force électromotrice contraire 

 n'existait pas, et A une quantité très petite du premier ordre. La 

 source d'électricité, dont nous représentons la force électromotrice par 

 E, ne fournit donc qu'une quantité E Iq (1 — A^) d'énergie au lieu 

 de E Iq-, d^ autre part le dégagement de chaleur, correspondant au 

 courant principal, ne sera, d'après la loi de Joule, que E Iq (1 — 2A^), 

 de sorte que, outre l'énergie transformée en chaleur dans le courant prin- 

 cipal, la source d'électricité perd encore l'énergie E Iq A^. C'est évidem- 

 ment ce surplus que l'on retrouve sous forme de chaleur dans le courant 

 de Ha-LL. Dans ce raisonnement il est indifférent que la résistance change 

 ou non sous l'influence de l'aimantation. 



On voit que, d'après ce raisonnement, le courant de Hall offre quelque 

 analogie avec les courants de polarisation et d'induction, 



33. Nous avons maintenant à nous demander ce que signifie le 

 vecteur § dans les équations B) et C), 



Si nous voulons nous abstenir de tonte représentation relative au 

 mécanisme des phénomènes, nous pouvons considérer l'équation B) tout 

 simplement comme une définition du vecteur % et reconnaître à l'équa- 

 tion.. C) un caractère purement hypothétique. Cela revient à appeler, 

 dans le champ magnétique, force électrique § la même fonction du vec- 

 teur courant que nous aurons appelée ainsi dans un milieu non aimanté, 

 savoir la fonction définie par l'équation B), 



Si au contraire nous voulons continuer à faire usage de la représen- 

 tation du n°. 18 relative au mécanisme, nous j^ouvons concevoir l'in- 

 fluence de la force magnétique ^ de deux façons différentes. 



vVfin d'obtenir une représentation déterminée du nouveau vecteur 

 (£■ = 7 ['?TÎ.(^], nous ])Ouvons nous figurer d'abord un nouveau 



