﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MA.GNETO-OPTIQUESj ETC. 145 



système c/., exerçant sur T électricité les forces répondant à dès que 

 la force 31 existe. Conformément à cette conception^ nous pourrons 

 donner au vecteur le nom de force électromotrice (voir aussi la 

 fin de 30.). 



Mais nous pouvons aussi identifier ce nouveau système (/. avec un 

 des systèmes antérieurement admis ^ p. e. le système qui répon- 

 drait à la force électrique par induction. Nous faisons rentrer par 

 là-même ^ dans la force électrique d^induction_, de sorte qu^il nous 

 faudra maintenant entendre par force d"* induction la résultante de Tan- 

 cienne force et de la nouvelle ^. Par suite la force électrique 

 totale sera également modifiée par cette nouvelle composante^ en vertu 

 des idées exposées au n° 18. Il nous faudra donc alors considé- 

 rer comme force électrique un vecteur 5d , qu.i est relié à 5 et (f par 

 la formule 



Su = S -f • 

 Paisant cela^ nous pouvons écrire à la place de B) 

 Rot (§'3 — (£) = — 50, 



ou bien 



Rot{% ) — ^^[9t.S]) = - fe B"), 



pour C) 



Sa = -S C") 



p 



et pour Yl) 



[(go — q L3^.(jj)/Ji = [(§0 — ^[gî.^])/jo vr). 



Conformément à cette conception il nous faudrait donc conserver les 

 équations B) et C) pour un champ magnétique^, sauf que nous n" appelle- 

 rions plus force électrique le vecteur %, mais que nous donnerions ce 

 nom au vecteur §d ou (§ -[~ ^) ("^oii' ^ ce propos § 12). 



34. Plus loin (§ 16)^ nous ferons encore quelques remarques au sujet 

 d'une manière particulière d'interpréter Phypothèse de q complexe. 



11 se pourrait que môme dans Peff^et de Hall^ pour des courants varia- 

 bles^ la partie imaginaire de ([ jouât un certain rôle. C'est ce que des 

 expériences convenablement choisies permettraient de constater. 



AUGIIIVES NKKRLANDATSES , SKllTlî IT. T. I. 



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