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C. H. WIND. 



§ 6. Propagation d'un mouvement lumineux dans un 



MILIEU QUELCONQUE AIMANTE PAExiLLELEMENT AU PLAN d' INCIDENCE. 



36. Nous allons maintenant cliercher quels facteurs constants doivent 

 entrer à côté du facteur de périodicité dans les expressions pour les 

 composantes § et , lorsque la perturbation se propage dans un 

 milieu quelconque^ sous Tinfluence d'une force magnétique extérieure 

 ïï^; et à quelles conditions doit satisfaire la constante R qui entre dans 

 r expression jjour P. 



A cet effet, nous nous bornerons provisoirement au cas oii ^ est 

 perpendiculaire à Taxe des ij , et nous donnerons à 2; la direction de 

 Cela revient (voir la fin de 13.) à considérer la force magnétique comme 

 parallèle au plan d'incidence du faisceau lumineux tombant sur le métal. 



36. Substituons dans B) la valeur de % tirée de C), en tenant comj)te 

 de ce que le vecteur iï^ n'a pas de composante ni dans la direction des x 

 ni dans celle des y , et appliquons la relation 1); B) devient: 



Dans les calculs ultérieurs nous négligerons partout les termes qui 

 contiennent ^iV^ à une certaine puissance, à côté des termes qui contien- 

 nent jj^iY lui-même; cette simplification est légitime à cause de la faible 

 intensité du phénomène de Hall; en tout cas elle est permise en pre- 

 mière approximation. 



Eu égard .à ce qui a été dit au n^. 9, nous avons pour toutes les 

 composantes des vecteurs S et j)iiisqu' elles dépendent du temps 

 et -des coordonnées par l'intermédiaire du facteur P_, 



. c» ^ 



^=^.,-7- = — ^ R siu œ . , ^ = 0.,^ = — ^ Rcos w . . 



En appliquant ceci à 1) on trouve 



1 



u sin (jp ?^ cas (jp = 0 42). 



Eeprésentant par a et h des constantes provisoirement indéterminées 

 nous pouvons donc poser 



de sorte (|u'il résulte de B,,) : 



