﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO- OPTIQUES_, ETC. 147 



>z = — JR c?s cf ô — q JY a cos ç j . P 



R sin q) ^ — q JV a cos cp~^ . P 



44). 



Après développement nous déduisons de A)^ outre une identité^ les 

 conditions suivantes_, auxquelles les constantes a, b et R doivent satisfaire : 



b = ± i a 45), 



4i 7rp 



46). 



^(1 + p q N i cos (p) 

 Eeprésentons par it^, la valeur de R pour iY = 0, de manière que F on ïj^it 



R^=^£ 



puis posons 



' !y^ = hpqN B), 



de sorte que, conformément à notre remarque antérieure, nous pouvons 

 négliger des puissances de à côté de y. lui-même; nous pourrons écrire 

 ainsi, à la place de 46), 



R =^ Rq {1 + y. i cos q)) P). 



37. Introduisant 45), E) et P) dans 43), C) et 44), nous obtenons : 



X = - [cos ± 2 (j. i) . P 

 P 



...G), Y=±i-{1 ±2[y.icosq) . PL.H), 

 P 



n =■ a cos . P I 

 ? ; = + ^ • P j 

 w = — a sin q . P^ 



Z 



sin (jp . P 



a, = + iR^ - cos cp il + (j. i cos rp ). P 

 P 



(3 = Rq- {1 ± f/.i cos (p). P 



7 = + îRq — sin (p (1. + (j. i cos 9 ). P 



K). 



Ces équations, combinées à D), E) et P) et à rex])ression de P (pii 

 résulte de 6), donnent une description mathématique complète de tous les 



10* 



