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c. H. vrisj). 



mouvements lumineux de période compatibles avec nos hypothèses^ 

 au point de vue de leur dq^eudance des constantes /j et q du milieu^ de 

 la grandeur de la force magnétique et de T angle 9. 



38. Dans les équations D). . .K) sont contenues deux solutions diffé- 

 rentes ainsi que Tindiquent les doubles signes. Les signes supérieurs 

 correspondent à Tune d^ entre elles^ les inférieurs à l'autre. L'équation 

 P) montre déjà que les deux solutions possibles diffèrent quelque peu^ 

 quant à la vitesse de jn'opagation et à Tabsorption^ dans le cas 011 [j. 

 n'est j)as nul. Dans T interprétation des deux solutions nous allons con- 

 sidérer deux cas_, celui d'un diélectrique et celui d'un métal. 



39. Dans un diélectrique (voir 21.) p est imaginaire^ de sorte que^ 

 d'après D)^ est réel. Pour traiter spécialement le cas où ^ est nor- 

 mal à la surface limite sur laquelle tombe le mouvement lumineux — le 

 cas où ?R est parallèle à cette surface conduirait^ moyennant une légère 

 modification dans le raisonnement essentiellement aux mêmes conclu- 

 sions — nous j)ouvons écrire^ comme nous le verrous plus loin ^) : 



cos (jp = cos cpQ + i sin'^ q)Q 47), 



siu (jp = sùi (f-'Q ±_ fx i sin cpQ cos (f<Q 48), 



où (pQ est un angle réel. 



Posons fy. = fy.^ i fy.^ B = -\- i R.^ , ovl (y^^ , [y.-j , R^ et R,2 



rejîrésenteront des constantes réelles; nous déduisons immédiatement de G 



en négligeant, comme toujours,, des jouissances de (y. : 



R-^={\ + fi^ cos cçq) Rq 49) , 



7^3 = + ix-^ cos cfQ Rq 50). 



En comparant les expressions de cos cp et si?i (p des équations 47) et 

 48), où l'on a remplacé ,a par -|- i [y..-^), avec celles tirées de 10) et 11), 

 on voit que dans ce cas Z = 1, et il suit alors de 14) et 18) (voir 

 aussi 31)) que l'absorption est complètement déterminée p)ar R.^. Le 

 double signe de ^0 ^^^^ ^0) montre cependant que, pour l'un des deux 

 mouvements lumineux possibles, R-^ et R.^ auraient des signes contraires, 

 ce qui indiquerait une absorption négative (voir 12.). Cela serait absurde, 

 et nous voyons ainsi que (y.^ doit être nul, c'est-à-dire que (z doit être 

 purement imaginaire, et enfin que q doit être réel. x*^ous arrivons ainsi à 

 cette conclusion que, si p est imaginaire, q doit nécessairement être réel. 

 Cela est important pour la recherche d'une base physique pour la rela- 

 tion C) (voir 98.). 



Pour les équations 47) et 48) nous pouvons écrire 



cos cp = cos cpQ + ,u, sin^ q)^ 1 . 



_ ^ . 51); 



é'i7i (p = sDi cp^ -\- sm 9q cos qjQ ) 



Voir p. 157, équation 68). 



