﻿ETUDE THÉORIQLTE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES^ ETC. 151 



2° [5^]3 1)=|2h2 59)^ 



[(Sf ^^.2^2 ^2 ■ 60), 



[^]2 ^rHH"^ 61), 



de sorte que les trois vecteurs out une grandeur constante; 



relation qui_, combinée avec les relations correspondantes jDOur les com- 

 posantes de ^ et J^_, montre que les mouvements circulaires des trois 

 vecteurs ont une vitesse constante; 



4° le sens de ces mouvements circulaires est le même pour les 

 trois vecteurs^ mais contraire pour les deux mouvements lumineux 

 possibles ; 



5° [ g ] [ = [6^ ] [F{] co^^^^ = kèH^ cos l , 



[ g ] [ ^ ] = [6M ] cos^îi = kr t,^ cos (l — s) , 

 [ Si] [5? ] = [^1 ] [H ] cos%^ = r ^3 ^2 cos s , 

 d^oîi il suit_, en égard à ce qui a été dit au 



= i , 'g^ = (1 — s), ^^7? = s r 



de sorte que la configuration des trois vecteurs est constante dans le 

 temps et dans l'espace (ce qui, du reste ^ résulte aussi de ce qui a été dit 

 au 2^ et 3^). Abstraction faite de très petites différences de direction^ 

 cette configuration ne diffère d\in des mouvements à T autre c[ue par le 

 sens exactement opposé_, dans les deux cas, du vecteur ^ par rapport 

 aux vecteurs et 5^. Cette dernière conséquence se déduit du double 

 signe de l'expression ^^our lac|uelle on a écrit rei'^, auquel correspond 

 u]ie différence de tt entre les deux valeurs de s ou respectivement une 

 différence de signe pour r. 



42. Sans nous arrêter à la question de savoir si, dans un métal aimanté 

 ou non, il peut être question d'un rajon lumineux dans le sens ordinaire 

 du mot; et — si non — sans chercher ce que nous pourrions peut-être 

 entendre par rayon lumineux dans un certain sens déterminé, et ce c[ui 

 se déduirait des expressions mathématiques relativement à la direction de 

 ce rayon lumineux, nous pouvons maintenant résumer €omme suit ce que 

 nous avons déjà trouvé à propos du mouvement lumineux dans un métal. 



Dès que a une valeur finie — et pour ce qui va être dit il est com- 

 plètement indiffèrent que la force magnétique soit J_ ou || à la surface- 

 limite ^) — deux états de mouvement sont possibles. S'il tombe, sous 

 un angle donné, sur une surface limite un rayon lumineux de 



') Yoir la note p. 149. 



') Les calculs des numéros 39, 40 et 41 restent, dans le cas d'une aimantation 

 parallèle aux surfaces réfrin(>-ente et d'incidence, entièrement applicables lorsque 

 l'on remplace '/'^ ])ar tt — et ù par — û. 



