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CH. WIND. 



période de vibration donnée^ les constantes et q du métal ^) ainsi que 

 la graiideur et la direction de la force magnétique déterminent deux 

 directions 0Z\ et OZ' -, qui sont Tune et Tautre situées dans le plan 

 d'incidence et diffèrent très peu entre elles. Ces directions^ qui font 

 avec Taxe des z des angles déterminés par Téqu. 26)^ jouent un rôle 

 important dans le mouvement lumineux à Tintérieur du métal, bien qu'el- 

 les ne puissent pas être considérées comme les directions de propagation. 

 A chacune dés directions 0^'+ et OZ' - correspond en effet un mouve- 

 ment lumineux, qui — pour une constitution convenable de la lumière 

 incidente, dont nous verrons au § suivant les conditions — existera 

 effectivement à Tintérieur du métal. Les surfaces des phases dans ces 

 deux mouvements présentent une très petite différence de direction, mais 

 elles sont dans les deux cas J_ au plan d'incidence sans être J_ à la 

 ligne OZ' . En effet, la normale à la surface des phases s'écarte plus 

 de la normale à la surface limite que la ligne OZ' 2). Les vitesses de 

 propagation des deux surfaces des phases, dans les directions de leurs 

 normales, sont quelque peu différentes. Il en est de même de T absorp- 

 tion; mais pour les deux mouvements les surfaces des amjilitudes sont 

 parallèles à la surface limit-e. 



Pour chacun des deux mouvements il existe un plan dont Tintersec- 

 tion avec le plan d'incidence est _L OZ' et auquel en chaque point les 

 vecteurs §j st *Ç) restent ^jarallèles en décrivant des cercles avec une 

 vitesse constante. Ces cercles sont dans les deux cas décrits en sens différent, 

 et la normale au „plan de vibration'' fait avec la droite OZ' un angle qui 

 pour les deux mouvements est à peu près de même grandeur, mais placé de 

 côtés différents (équ. 58)). Cet angle est d'autant plus grand que les pro- 

 priétés conductrices {ù) du milieu dominent davantage par rapport aux 

 propriétés diélectriques. La configuration des vecteurs (E, %^ et est 

 la même en chaque point et est invariable dans le temj)s. Pour les deux 

 mouvements lumineux elle ne diffère principalement que par le sens du 

 vecteur S^. 



La force électrique totale % se comj)Ose, outre du vecteur d'une 

 composante très petite, qui tourne dans le plan des x et des jj (voir les 

 équs. H)); la force électrique totale a donc un plan de vibration qui 

 s'écarte quelque peu de celui de ^ et Sp; dans la configuration des 

 trois vecteurs (£, §, elle effectue de très ])etites oscillations. 



^) La constante complexe p renferme les deux constantes optiques du métal, et 

 la g-randeur complexe q, appelée „constante de Hall", renferme deux constantes 

 dites mao-néto-optiques. 



^) Cela résulte de l'équ. 28). De cette équation on déduit aussi que, si pour un 

 conducteur parfait il était permis de considérer p comme réel (voir 22.), la normale 

 à la surface des pliases s'écarterait précisément deux fois autant de celle à la surface 

 limite que la li<;-no 0Z'\ r serait alors éi;al à \ tt. Cela ne serait toutefois rigoureu- 

 sement vrai que pour iV=0; pour A' ^ 0 cela ne serait vrai qu'approximativement. 



