﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES^ ETC. 



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[Polaire) 

 et dans le cas II: 



[Eiiîiatoriale] 

 ri n — cl 



^ '^l 0 ^1 0 



76) , 



77) . 



Substituons clans 75) et 77) les valeurs de ^,0;, s^^ etc. tirées de 70) 

 et 71), puis celle de A d'après 67); il vient : 



920. 



sïn 2 g)j sin qj.2Q 



sin\(pi + qj.2Q)cos{(fj^ —^20) 



sin^ ( 91 + (jp. o)^^^><?( (jPi — 92 0) 



5m ^(jPi (jpOQ 



Si7l\(p^ +(iP2o)^^'^(9l — 920) 



5W'^2 (jpi sincp^Q tgçp.jQ 



<^^'^^(9i +920)^91 — 920) 

 Ces expressions pour ap, hs, (h et hp sont généralement complexes. Si 

 nous les réduisons à la forme normale ^e^^ avec Ç et réels , les mo- 

 dules f donnent les amplitudes et les arguments >j les phases des quatre 

 faisceaux, relativement au faisceau incident dont ils dérivent. 



Dans les figs. 7 et 8 (p. 197) nous avons indiqué les positions que prend, 

 diaprés nos notations, dans les vibrations lumineuses des différents fais- 

 ceaux, le vecteur lorsque, avec une amplitude positive, il a une 

 jjliase comprise entre 0 et tt. Les faisceaux incidents et réfléchis, polarisés 

 _L ou II au plan d^ incidence, seraient considérés de même phase, si en un 

 point quelconque de la surface réfléchissante et à un moment quelconque 

 les quatre vecteurs ^ atteignaient en même temps leur valeur maxima 

 en occupant des j^ositions parallèles à , , R^, R^^. Ces directions 

 ij , I.^, R^ , R;^ , nous les appelons directions étalons pour la lumière 

 incidente ou réfléchie, polarisée _L ou || au plan d^incidence. (Dans le 

 cas I (voir plus haut) ce sont ap et l)s qui correspondent respectivement 

 à et des figs. 7 et 8; dans le cas II, ce sont et a s). 



U expression complète du vecteur (£ a pour chacun des faisceaux réflé- 

 chis la forme ^e'^ A. P, lorsqu'elle est A . P pour le faisceau incident. 



Comme P = e^ ['■— 1 et ^ = — 2 tt i / T, il est clair que pour 



chacun des faisceaux réfléchis yj donne le retard de phase par rajjport à 

 la lumière incidente qui lui a donné naissance. 



