﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES, ETC. 16l 



{polaire) 



[Equatoriale) 



4 aV^ 



83); 



nous trouvons pour les formes normales demandées f g i 



dp rr ^r- 



2^, 



<T sin cpi 



84), 



ôn = 



2 /^r* 



i(3r — u — 2^^ 



cr^' siu (jpi 



85). 



ppi^p'^cos^ (Pi ^ AF 



(3. 



48. Les formules 84) et 85) prouvent que le champ magnétique 

 fait naître dans le rayon réfléchi, à côté de la lumière ordinaire {cip, as), 

 qui dans les deux cas principaux considérés est polarisée comme la 

 lumière incidente et ne subit pas de modification par Taimantation, 

 une nouvelle composante {bs, bp), polarisée normalement à la compo- 

 sante ordinaire. Nous rappellerons composante mMgnéto-optique. ap- 

 parition de cette composante constitue le |)hénomène connu sous le nom 

 de phénomène de Kerr. 



Les quantités que dans la réflexion métallique ordinaire on appelle 

 différence de phase (jp et azimut rétabli h, sont déterminées par 



(p = yiap ^as + TT ^) = ^3 ^4 86), 



87), 



h as p,^ 



^) On appelle d'ordinaire différence de phase le retard de la composante du faisceau 

 réfléchi polarisée ± au plan d'incidence, par rapport à la composante polarisée \ \ au 

 plan d'incidence, les composantes du faisceau incident étant supposées de même phase. 

 Mais alors les amplitudes des différentes composantes sont prises positivement et on 

 exprime les phases par rapport à des directions étalons du vecteur lumineux, qui 

 ne correspondent pas tout à fait à celles que nous avons données p. 159, mais qui 

 peuvent être représentées par — I^, Jj, iîg et dans la fig. 7, ou par /j, — /.j, 

 — Z?3, — dans la fig. 8. Voir les notations de M. Sissingii {Arcli. Néerl.^ 27, 

 pp. 176 et suiv., 1893). 



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