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C. H. WIND. 



{Polaire) 



{Equatorialé) 



lorsque nous représentons respectivement par ^ap et î^^p le module et 

 l'argument de la quantité complexe ap, et que nous introduisoiis des 

 notations correspondantes pour le module et T argument des autres quan- 

 tités exprimées dans 84) et 85). 



La ditFérence de phase est nulle ^ lorsque F angle d'incidence est 

 nul^ et elle augmente en même temps que celui-ci pour devenir égale à 

 77 pour <f 1 = i TT. Elle devient i tt pour une incidence (p^ = / nommée 

 incidence principale. La valeur que prend F azimut rétabli /i pour cette 

 incidence est appelée azimut ^principal H. De ces définitions et des 

 relations données on peut déduire ^) que o- et t sont liés aux constantes 

 optiques / et /T par les équations 



tg^{T —H) = —'Cos1Itg%H 88) 



et 



, ^ ^ cos^H 



cos 2 (t — H) 



Le rapport de F amplitude de la composante magnéto-oj)tique à celle 

 de la lumière incidente étant représenté jjar y^i dans le premier cas^ et 

 par j6{,pdans le second^ 84) et 85) donnent immédiatement 



Pi^lh ^^^^ 9i 



2AF 



. 90). 



2aF 



90). 



La différence de phase (retard) de la composante magnéto-optique 

 comparée à la composante ordinaire du rajon réfléchi dont le plan de 

 polarisation est || au plan d'incidence^ les directions étalons de la note 

 p. 161 étant adoptées sera représentée resj)ectivement par mp et mi dans 

 les deux cas; on a alors 



m,p — y^ijp >]as ) 



m = yjbs — y/as + tt 



et par conséquent 



rn,p 



4t — ^1 — — 



= 4t — ^, 



9r 



8r 



= 3t — oj 



5, 



,91). 



') Voir p. ex. Van Loghkm. Dissertation, p. G9. 



