﻿ÉTUDE THÉORIQUE DES PHÉNOMÈNES MAGNÉTO-OPTIQUES ^ ETC. 165 



obtenue par M. Sissingh pour la réflexion équatoriale; et ceci malgré 

 qu'il n'y eût 'pas encore alors de théorie qui expliquât la cli!rérence de 

 phase de Sissingh et eût prévu que celle-ci devrait avoir même valeur 

 pour les deux modes de réflexion.) Pour le cobalt (réflexion polaire) le môme 

 expérimentateur a trouvé S' = 49^\5_, et des expériences faites par moi- 

 même et plus tard encore par M. Zeeman ont donné pour la réflexion 

 polaire sur le nickel S' = La proportionnalité entre les valeurs 



théorique et observée des amplitudes était moins évidente pour le nickel. 



51. Ainsi donc^ tandis que la différence de phase de Sissingh prouve 

 que la théorie j^ï^itive ne s^accorde pas tout à fait avec rexpérience_, 

 on voit immédiatement^ diaprés 49.^ que cette théorie_, complétée comme 

 nous venons de le faire^ rend parfaitement comjDte des observations pré- 

 cédentes relatives à la différence de phase. Car_, par suite de la correc- 

 tion que nous venons d^j introduire — Tadmission d'une valeur complexe 

 pour la constante de Hall — il entre dans notre expression jDOur la phase 

 de la constante magnéto-ojjtique une nouvelle constante S, savoir Tar- 

 gument de la constante de Hall (équ. 91; voir 49^ 3^). Aussi est-ce pré- 

 cisément la valeur de cette nouvelle constante qui est donnée par la 

 différence de phase de Sissingh. 



52. n importe à présent de comparer notre théorie avec Texpérience 

 pour ce qui regarde les amplitudes. Or il n^est pas difficile de calculer^ 

 en comparant la valeur observée de T amplitude de la composante ma- 

 gnéto-optique à r expression théorique pour cette grandeur (90)), la 

 valeur que diaprés notre théorie on doit attribuer au module de la con- 

 stante (complexe) de Hall pour le mouvement lumineux étudié. Car, 

 si Ton tire Tamplitude f/.p (resp. /y./) des observations, Téqu. 90) nous 

 donne immédiatement le moyen de calculer pj^^V, vu que le facteur, 

 qui multiplie cette quantité dans le second membre, peut être déduit des 

 constantes optiques ordinaires [i et r, ou H et I). Représentons ce fac- 

 teur par/', alors fy.pl/ (resp. /-/-///') est le rapport à peu près constant & ^) 

 que MM. Sissingh et Zeeman déduisaient du parallèle entre leurs expé- 

 riences et la théorie de Lorentz — Yan Loghem. Les valeurs de 0, 

 déduites des expériences de ces auteurs et aussi des miennes, nous donnent 

 donc immédiatement les valeurs de pl2A V pour la lumière et Tétat ma- 

 gnétique auxquels se rapportent ces expériences. Si nous multiplions 

 ces valeurs (données dans le premier tableau de la ]). 178) par cas S, en 



') Sissingh. Arch. Néerl., 27, p. 248, 1893. 



