﻿ÉTUDE THÉORIQUE DES PHENOMENES MAGNÉT0-0PTIQUES_, ETC. 167 



courants constants. Pour le nickel le signe ne correspond pas même. Tout 

 ceci ne doit toutefois pas être invoqué comme une preuve contre notre 

 théorie qui suppose une relation intime entre les phénomènes de Kerr 

 et de Hall; car dès T abord nous avons admis (voir 29.) une certaine 

 dépendance entre la constante de Hall et la durée des vibrations. Aussi 

 longtemps que Ton ne parle pas de la loi de la dispersion ^ on doit donc 

 admettre que peut-être il y a de grandes différences entre la constante 

 de Hall pour des courants stationnaires et la partie réelle de cette con- 

 stante pour les oscillations électriques très rapides; d^ autant plus que 

 d^ autres propriétés^ comme la résistance spécifique et la constante diélec- 

 trique, présentent elles aussi une forte dispersion. 



Enfin_, on pourrait invoquer comme argument contre notre théorie 

 qu^il y a certains corps, comme le tellure, le bismuth etc., qui présen- 

 tent le j)hénomène de Hall d'une manière très prononcée sans qu^il 

 soit possible d^y observer un phénomène de Kerr. A notre point de 

 vue, ce fait ne prouve autre chose que ceci, que pour ces substances, 

 le module p de la constante de Hall pour les vibrations très rapi- 

 des n^est pas suffisamment grand pour que la composante magnéto- 

 optique puisse être observée. Il n'est pas impossible que les propriétés 

 magnétiques des métaux jouent un certain rôle dans la dispersion de la 

 constante de Hall, un rôle tel que les métaux fortement magnétiques 

 puissent occuper une .position extrême pour le phénomène de Kerr, sans 

 qu'il en soit de même nécessairement pour le phénomène de Hall. D'un 

 autre côté on ne doit pas oublier que les expressions pour l'amplitude 

 de la composante magnéto-optique contiennent, outre p, encore un fac- 

 teur /, qui dépend des constantes optiques ordinaires du milieu, et qui 

 pour des substances comme le tellure et le sélénium a une valeur 

 excessivement j)etite comparée à celle pour les métaux fortement 

 magnétiques. 



§ 9. Ecarts entre la théorie et l'expérience. 



53. En général les différences de phase observées présentent entre des 

 limites d'incidence assez étendues (25" à 80" p. ex.) un accord très 

 satisfaisant avec la théorie précédente. Il y a quelque temps, cependant, 



