﻿ÉTUDE THÉORIQUE DES PHÉXO:mÈNES :MAG>rÉTO-OPTIQUES ^ ETC. 171 



57. jN'ous supposons donc que le vecteur ïï^ est parallèle à Taxe 

 des u , et nous représentons de nouveau son tenseur par iV. L'équation 

 B) devient alors^ en vertu de I): 



équation qui^ comme les dérivées par rapport à y des vecteurs que nous 

 considérons sont nulles (voir 36.)^ se réduit à la forme 



^Rot(l = — S^ B;,). 



P 



Cette équation combinée à Téquation A) montre immédiatement que le 

 mouvement lumineux possible dans les nouvelles conditions ne trahira^ 

 pour ce qui concerne les vecteurs ^ et J^^ aucune influence de la part 

 de raimantation perpendiculaire. La vitesse de propagation des surfaces 

 de phase et l'absorption se détermineront simplement par la constante 

 Rq, donnée par l'équation D). Dans le cas présent R devient identique 

 à cette constante. La relation 15) entre h et a, qui devait exister daus 

 le cas examiné plus liaut^ n'existera pas ici. La seule influence de 

 raimantation consistera en ce que^ dans le cas actuel aussi bien que 

 dans rautre_, à chaque valeur déterminée de ^ ne correspondra pas la 

 même valeur de % que dans un milieu non aimanté^ mais bien la valeur 

 donnée par la relation C). 



58. Nous n'allons pas maintenant nous occuper d'interpréter plus en 

 détail l'expression mathématique du mouvement lumineux possible dans 

 le cas actuel_, mais nous passerons immédiatement à l'étude de l'influence 

 que doit exercer l'aimantation perpendiculaire dans la réflexion et la 

 réfraction. 



Or le calcul enseigne que si la lumière incidente est polarisée || au plan 

 d'incidencCj l'aimantation perj^endiculaire n'a encore aucune influence sur 

 la réfraction et la réflexion. Aussi me contenterai-je de donner le calcul 

 pour le cas où la lumière incidente est polarisée _L au plan d'incidence. 



Nous disposerons les axes des coordonnées relativement au miroir 

 comme il est indiqué fig. 8_, et nou.s emploierons du reste les notations qui 

 correspondent à cette position des axes^ nota'tions déjà indiquées aun°15. 



On peut alors_, pour la lumière incidente^ représenter les diverses com- 

 posantes des vecteurs comme suit: 



