﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETOcOPTIQUES , ETC. 175 



influence directe sur la constante j;.,;» ^t par conséquent sur le ra|)- 

 port p-iIP\ (= A ~^ = e^'^^), qui représente les deux constantes 

 optiques du métal relativement au milieu adjacent. En effet ^ dans le cas 

 d'un courant stationnaire d'électricité^ on a pour les métaux magnétiques 

 comme pour les autres (voir 30.) pu constater une influence de Taimanta- 

 tion sur la résistance spécifique^ à laquelle cette constante intime- 

 ment liée. Or la modification des constantes optiques en question devrait 

 se distinguer du phénomène de Kerii (voir 62.) et du nouveau phéno- 

 mène traité dans ce § en ce que Teftet ne changerait pas^, comme ces 

 phénomènes^ de signe quand on renverse Taimantation. Cet effet 

 n'exercerait donc aucune influence sur les résultats des expériences^ 

 autant du moins que pour le calcul de ces résultats on emploie chaque 

 fois la différence de deux lectures. Tune .avec aimantation positive, 

 Tautre avec aimantation négative. 



62. Il reste une autre remarque à faire. L',,aimantation parallèle'' 

 elle aussi doit produire une modification dans la différence de phase 

 et l'azimut rétabli observés, simplement comme un autre effet du phé- 

 nomène de Kerr. En effet, dans le cas d'une aimantation parallèle, 

 nous avons (voir 47. et 4S.), avec la notation antérieurement adoj^tée, 

 mais en représentant par et h non la différence de j)hase et l'azimut 

 rétabli de la réflexion ordinaire, mais ces mêmes grandeurs dans le cas 

 de l'aimantion parallèle, 



^"^^''=-ît^;- 



où, comme on sait, et hs renferment ,6i, comme facteur. Or, comme ici 



^^•/'o t(jh^=—.^^ 105) 



((jPo et 1iq sont les (]p et h de 48.), on a ici 



Posons maintenant 



= 106); 



nous devrons, dans le cas actuel, attendre dans la différence de phase 

 et l'azimut rétabli apparents des modifications qui sont exjjrimées ]jar: 



k — = i 2/^0 . E^cosE^ 107), 



qj — (f 0 = E^si7iE2 108). 



