﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES^ ETC. 185 



per sous 2)eii de cette étude. Elle est rendue un peu plus compliquée par 

 les modifications que subit la lumière aux surfaces limites de la couche 

 métallique. 



Cette dernière comjDlication n'entre pas en jeu chez les corps diélec- 

 triques. En effetv, dans ces corj^s la rotation magnétique du plan de 

 polarisation est plusieurs fois plus faible que dans les métaux^ de sorte 

 que la constante magnéto-optique (la constante de Hall, réelle ici) aura 

 certainement une valeur si faible dans ces corps que, dans la réflexion 

 OU la réfraction, il tlj aura pas d'influence sensible exercée par Faiman- 

 tation (voir la note ^) j). 186). Par conséquent il sera très aisé, dans 

 le cas d'un corps diélectrique, d'exprimer en fonction de la constante 

 magnéto -optique ou de Hall la rotation magnétique du plan de pola- 

 risation. 



Nous avons en effet pour un corps diélectrique (voir 89) : 



oii r/,j est Tangle que fait la direction de propagation avec l'axe des z, 

 angle que Ton mesure à partir de la partie positive de l'axe des .c, vers 

 celle de Taxe des ce. 



Ji={l ± (y.., cas (jpo) R( 



0 



119), 



Il est facile de s'assurer qu'au signe supérieur correspond un rajon 

 polarisé à droite, et à l'autre signe un rayon polarisé à gauche. D'autre 

 part R représente la réciproque de la vitesse de propagation dans le 

 milieu considéré, celui-ci étant aimanté. Nous pouvons donc déduire 

 de 119) ])Our la vitesse de propagation des deux rayons polarisés circu- 

 lairement dans le milieu diélectrique aimanté : 



/A 



0 



(1 — /y.o cas (^-o). 



1 



R. 



0 



(1+y., ^jr^*(jp„). 



11 en résulte qu'un rayon polarisé dans un plan subira sur chaque 

 unité de longueur une rotation du plan de polarisation vers la droite, 

 qu'on pourra représenter par 



Cette équation peut être mise sous la forme 



