﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES_, ETC. 189 



Dans le cas de la force magnétique ^ une certaine force ^, agis- 

 sant sur rélectricité, va jouer un rôle. Nous faisons correspondre à 

 cette force ^ dans notre représentation du mécanisme^ un système relié 

 d'une manière quelconque à Télectricité ?J. Nous pouvons d'abord nous 

 figurer ce système ^ comme indépendant du système ûi^ , que nous 

 considérons comme porteur de l'énergie électromagnétique. Nous envi- 

 sageons alors la force ^ comme une force électromotrice ^ et c'est tou- 

 jours la force électrique complète qui est représentée par dans 

 réquation 122) comme dans les autres. Il se peut au contraire que nous 

 23référions — ce qui en effet serait !plus directement d'accord avec les 

 idées de Maxwell — nous représenter que Faction de ce système 7. 

 (admis en faveur du vecteur ne signifie qu'une modification dans 

 l'action de l'ancien système ûc^ sur l'électricité. En d'autres termes, le 

 nouveau système x pourrait à proprement piarler faire partie du système 

 ou même lui être complètement identique; seulement ce n'est qu'au 

 moment de l'aimantation que la nouvelle action du système a,^ sur la 

 substance entrerait en jeu. Nous nous voyons alors conduit à 

 ranger ce dans la force électrique, d'après la représentation que nous 

 nous sommes formée de ce vecteur, c.-à-d. de supposer cette force 

 constituée des vecteurs S et € réunis. Il est alors recommandable d'intro- 

 duire pour la force électrique un autre symbole (voir 33.): §d et d'écrire: 



5d = g + ^/ [^.S] 124). 



Nos équations 122) deviennent alors 



et notre système d'équations fondamentales prend déjà entièrement la 

 forme désirée par M. Drude. 



Il va de soi qu'il ne peut aucunement être question d'une différence 

 dans la conception, si nous nous abstenons soigneusement dès le début 

 de quelque représentation relative au mécanisme de l'influence de la force 

 magnétique ?^l , si de plus nous considérons l'équation B) comme dé- 

 finition du vecteur g, dans le champ magnétique aussi bien qu'ailleurs, 

 et si enfin nous envisageons C) comme simjole hypothèse (voir les pre- 

 mières lignes du numéro 33). 



Il est très facile enfin de faire passer entièrement dans le système 

 de M. Drude ') les équations 125), si nous posons 



^) Drude. 1. c, p. 377, é(pir.tioiis 53). 



