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190 CH. WIND. 



pq^ = h^ 127), 



représentant par 6 un vecteur dont les composantes soient b.2, bo ^) , 

 et si nous substituons ensuite : 



^^^•=^f/ ! 128). 



En effet, nous n'aurons alors qu'à identifier notre vecteur %d , que rien 

 n'empêche d'être mis à la place des 5 (^ans les équations 123), au vec- 

 teur (X, F, Z) dans la théorie de M. Deude, et à nous rappeler (voir 

 9.) qu^un vecteur, multiplié par le facteur ^, tient lieu de la dérivée 

 de ce vecteur par rap|)ort au temps. ^) 



En même temps notre condition limite Yl) se transformera dans les 

 conditions limites correspondantes ^) de M. Diitjde. 



74. Remarquons encore ici que la forme des équations, que M. 

 Drude donne comme celles de Maxwell, est un peu moins géné- 

 rale que celle des nôtres (123)). En effet elles sous-entendent que le 

 courant total se compose de deux j)arties, un courant de conduction et 

 un „ displacement- current"', dont l'un et l'autre suivent séparément les 

 lois ordinaires. C^est cette supposition particulière qui rend nécessaire 

 la substitution 127) jjour transformer nos équations fondamentales en 

 celles de M. Drude. Elle n^est pas faite dans notre théorie. 



75. La théorie de M. Drude dans sa forme primitive suppose que b 

 (le tenseur de h ci-dessus) est réel. Cette supposition est équivalente 

 (équ. 126)) à celle que le produit pqN ou 2 de notre théorie serait 

 imaginaire. Mis en rapport avec l'équ. 83), ceci signifie que, si k rej)ré- 

 sente un nombre entier, on aurait: 



2 T + i TT + S = {k + i)7r 129). 



En attribuant à S une valeur comprise entre 0 et on en déduirait : 



S =^ TT —2 T 130) -'). 



^) Voir Drude. 1. c, p. 381, équations 60). 



^) En comparant notre système à celui de M. Drude, nous devons encore nous 

 rappeler que notre vecteur %\) est supposé exprimé en unités électromagnéti- 

 ques, le vecteur (A', Y, Z) de M. Drude au contraire en unités électrostatiques. 

 On voit d'ailleurs par le signe des équations 53) de M. Drude que cet auteur prend 

 la force magnétique comme positive dans un sens qui n'est pas habituel. 

 Dui'DK. 1. c, p. 379, équations 58). 



M. Goi,diiammi:r a été conduit à une conclusion tout à fait équivalente {Wied. 

 Ann. 46, p. 347) en comparant la théorie de M. Drude à la sienne. 



