﻿ETUDE TREORIQUE DES PHEÎ^OMÈNES MAGNÉTO-OPÏIQUES, ETC. 191 



argument de la constante de Hall devrait donc^ dans notre théorie, 

 dépendre entièrement des constantes optiques ordinaires. Il faudrait 

 avoir trouvé, pour chaque métal, une valeur telle de la phase de Sissingh 

 qu'elle satisfasse à 130). Pour le fer la phase de Sissingh ne diffère en 

 effet pas beaucouj:) de celle qui satisferait à 130); mais la différence est 

 déjà bien plus grande pour le cobalt, et même de plus de 20° pour le 

 nickel. Aussi ^) M. Drude penche-t-il déjà vers la conviction que dans 

 sa théorie la constante h doit être remplacée par une constante complexe, 

 ou du moins que son système d'équation fondamentales doit être com- 

 plété j)ar une modification équivalente. 



§ 13. Théorie de M. Goldhammer -). 



76. Les équations ■"'), que M. Goldhammer fait servir, en guise d'hy- 

 pothèse, de base à sa théorie, se laissent également déduire de Téqua- 

 tion qui exprime notre hypothèse fondamentale, Téquation C). 



Nous tirons en effet de C) : 



5 = I <^ — [^.é] 131). 



Posons, dans cette équation, 



\__ 



et puis encore 



4 77 



. 2 77 



^7^=/^3^-''^ 132), 



ce qui, comme nous avons autrefois mis p ^ pour qN, revient à 

 poser 



p=pl, S= — ^ 133); 



alors réquation 131) devient identique aux trois équations fondamen- 

 tales ') de M. Goldhammer, eu égard aux expressions que cet auteur 

 donne plus loin '') pour les constantes /y^j, fy.^ et fy.o). 



') Uiu;i)K. Wied Ami. 52, p. 49G; Pln/sih des Aclhrrs^ p. 587, 1894. 



(toldiiammer. Wied. Ann. 4G, p. 71, 1892. 

 ') „ 1. c, p. 7G, équ. 12). 



") „ 1. c, p. 7(;, équ. 12). 



„ 1. c, p. 7G, équ. 14). 



