﻿ÉTUDE THÉORIE DES PHÉNOMÈNES MAGNÉTO-OPTIQUES^ ETC. 193 



ver^ en partant du principe suivant à quelques théorèmes relatifs à la 

 réflexion de la lumière par un miroir^ aimanté ou non. 



Prenons un système qui puisse être envisagé comme sa propre image 

 spéculaire par rapport à un plan V — tant jiour ce qui concerne la 

 position des points matériels dont le système se compose^ que quant à 

 leur nature pliysic[ue et aux lois qui régissent leurs actions réciproques. 

 A chaque état de mouvement;, possible dans le système^ correspond alors 

 un autre mouvemént possible qui est Timage spéculaire du j^récédent 

 par rapport au plan V. 



80. Considérons une portion d'un miroir métallique ;, autour d'un 

 certain point 0 de ce miroir; plaçons en 0 Torigine de notre système de 

 coordonnées^, et dirigeons Taxe des z dans le sens de la normale^, du côté 

 du métal. Considérons de plus des ravons lumineux ;, venant frapper le 

 miroir en 0 et ayant le plan comme plan d'incidence; considérons 

 encore les rayons cjui en naissent par réflexion. Quand nous parlons de 

 phase et d'amplitude de rayons pareils ;, nous entendons par là la phase 

 et Tamplitude du vecteur € dans le voisinage immédiat de la sur- 

 face réfléchissante. Nous cousidérons une portion telle du miroir 

 qu'elle puisse être supposée, avec la couche immédiatement adjacente 

 du diélectrique ;, comme symétrique par rapport au plan ivz et aussi au 

 plan yz. 



Un raisonnement bien simple nous conduit alors à établir certaines thè- 

 ses relatives à la nature des rayons lumineux qui prennent naissance par 

 réflexion de lumière incidente polarisée linéairement. Si en efPet nous 

 distinguons comme premier cas celui où dans la lumière incidente le vec- 

 teur € est dirigé || au plan d'incidence (polarisation J_ au plan d'in- 

 cidence)^ et comme cleuxienie cas celui oii le même vecteur est _L au 

 plan d'incidence (polarisation || au plan d'incidence) ;, nous pouvons 

 énoncer les théorèmes suivants. 



I. Si ^ = 0^ c'est-à-dire s'il n'y a pas de force magnétique exté- 

 rieure^ il n'apparaît pas, dans le premier cas, de composante dans la 

 lumière réfléchie ;, pour laquelle le vecteur soit dirigé _L au plan 

 d'incidence; dans le deuxième cas, il n'ap^^araît pas de composante, pour 

 laquelle ce vecteur soit dirigé || à ce plan. 



Imaginons un instant qu'il y eût réellement une composante pareille 

 dans la lumière réfléchie. Il n'y aurait alors, dans le premier cas, 



') Voir LoiiKNTZ, ArrJ,. NecrI . 19, § 4, 1884. 

 ARCHIVES NÉ EKLAND AISES, SERIE II. T. I. 



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