﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO -OPTIQUES ^ ETC. 19 5 



tique supposée. Dans les deux cas Tapplication de notre principe de 

 symétrie conduirait donc à une absurdité, à moins que Tamplitude 

 de la composante magnétique, d'abord admise, ne fût nulle. 



82. Le théorème III nous dit qu'il y a déjà quelque chose à déduire 

 du principe de symétrie en question, savoir que la composante ordi- 

 naire de la lumière réfléchie ne subira pas de modification à la suite 

 d'une aimantation „parallèle", en d'autre termes que, dans le cas d'un 

 miroir aimanté considéré au § 7, et (voir 47.) doivent avoir 

 exactement les mêmes valeurs que si l'aimantation n'existait pas. 



Le théorème II est d'accord avec le résultat négatif que l'observation 

 a fourni jusqu'ici relativement à l'influence éventuelle d'une aimantation 

 X au plan d'incidence (voir 56.). Mais le principe de symétrie n'ex- 

 clut aucunement l'influence d'une aimantation pareille sur la compo- 

 sante de la lumière réfléchie, polarisée de la- même manière que la lu- 

 mière incidente. Pareille influence n'est pas non plus exclue par la con- 

 sidération de Timage spéculaire du système entier par rapport au plan 

 yz et au j)lan xy. (Le principe demande à être énoncé d'une manière 

 légèrement différente pour les besoins de cette dernière application, 

 comme on s'en apercevra sans peine). Enfin l'infiuence dont il s'agit n'est 

 pas davantage exclue par l'application du principe de la réciprocité (voir 

 le § suivant) à ce cas. Ce principe ne donne d'ailleurs, pour ce cas par- 

 ticulier, que ce qu'apprend déjà l'image par rapport au plan yz. 



Or, on pourrait toujours envisager pareille influence comme une 

 modification de la différence de phase et de F azimut rétabli ou d'un 

 des deux. Dans un précédent §, qui doit d'ailleurs son origine aux 

 réflexions ici consignées, nous avons déjà établi (§ 10) l'influence que, 

 d'après notre théorie, l'aimantation perpendiculaire doit- exercer sur la 

 différence de phase et l'azimut rétabli dans le rayon réfléchi. 



§ 15. Application du principe de recipro(OTÉ. 



83. Nous énoncerons un quatrième théorème, en nous autorisant du 

 principe de la réciprocité. Ce ])riiicipe, appli(|ué dans la forme ordinaire 

 au mouvement lumiiieux, peut s'exin'imer comnu; suit. 



Supposons que dans une portion limitée de l'espace soit possible 



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