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C. H. WIND. 



la réflexion éqaatoriale. Toutefois le principe de la réciprocité^ dans la 

 fomie sons laciuelle il est énoncé au n° 83^ suppose qu^ou prenne comme' 

 directions étalons en les endroits / et II, dans le cas du mouvement 

 lumineux B, absolument les mêmes directions que dans le cas du mou- 

 vement A. Si donc pour le mouvement A nous choisissons comme direc- 

 tions étalons^ dans rapplication de ce principe I^, I.^, et B^^ res- 

 pectivement^ il nous faut prendre pour directions étalons, pour le 

 mouvement lumineux B, — // (= ^3), L^' [= R^), — B^' {= 

 et Ri^' (= X>) (voir les figures). 



amplitude est toujours prise positivement, et nous représentons un 

 rayon lumineux quelconque, tant pour ce qui concerne le jjlan de pola- 

 risation que la phase et Tamplitude, par un / ou respectivement R 

 ou R' avec indice, et suivi des valeurs de la phase et de T amplitude. 

 Les symboles qui suivent l'index représentent donc le ^n-emier (0, 9 etc. 

 dans le tableau de la page 199) la phase et le deuxième (1, x etc. au même 

 endroit) T amplitude. Ces symboles auront rapport à la phase et T ampli- 

 tude, que possèdent les mouvements lumineux à un moment donné aux 

 points / et IL La phase sera exprimée comme Texige le choix de /,, 

 I2, i?3 et Rr^ comme directions étalons pour un mouvement lumineux 

 dans un des sens et de I^' , R/ et R^^ comme directions étalons ])our 

 un mouvement lumineux en sens opposé. 



86. Considérons en premier lieu les deux états de mouvement A et B, 

 dont le second se déduit du premier par le j)rincipe de la réciprocité. Nous 

 nous figurons, dans ces deux mouvements, placés sur le trajet du rayon 

 lumineux / ou R' et sur celui du rayon B ou /', des niçois n^ etn^, n^ 

 avec le plan de polarisation _L, n., avec le plan de polarisation || au 

 plan d'incidence, et Tun et l'autre dans l'intérieur de l'espace considéré. 

 La comparaison de ces deux mouvements lumineux nous apprend déjà 

 quelque chose relativement à la composante magnéto-optique (voir le 

 tableau). 



Supposons ensuite les niçois enlevés, ce qui, pour le mouvement B, 

 n'entraînera pas la moindre modification qui puisse nous intéresser, 

 et comparons cet état de mouvement B à un état de mouvement C, qui 

 est l'image de B joar rapport au plan passant par Taxe des j/ et perpen- 

 diculaire au plan du miroir. Nous appliquons ici le principe de symétrie 

 exprimé au n° 84. 



Considérons enfin, dans le cas de réflexion équatoriale, l'état de mou- 

 vement I) résultant de C quand raimantation est renversée. 



Les états de mouvement divers sont évidemment caractérisés par les 

 schémas suivants. 



') L'influence des niçois sur l'intensité et la phase, qui d'ailleurs disparaît dans 

 la comparaison des mouvements lumineux A et peut être laissée ici entièrement 

 hors de considération. 



