﻿CH. WIND. 



Nous pouvons cepeudaut mterpréter de plus près cette complexité^ 

 ou rinfiuence de ces dériYees d'ordre impair^ si nous partons de Tln po- 

 tlièse (voir 74.^ 77. et 2o.), que le courant total se compose de deux 

 parties,, un courant de conduction (i^ et un courant de dq^lacement (i.-,, 

 dont chacun obéit à sa loi propre pour ce qui concerne la relation 

 entre le courant et la force électrique — une liypotlièse qui du reste 

 est assez arbitraire et à laquelle on peut faire certaines objections. 



Si, ensuite^ on admet qu'à chacune de ces portions de courant corres- 

 ponde un j^hénomène de Hall à constante réelle^ mais que la constante 

 pour le courant a une autre valeur que celle pour le courant (i.j, notre 

 constante q de plus haut acquiert en général une valeur complexe^ et Ton 

 peut choisir les deux constantes réelles de tantôt de telle manière que Ton 

 obtienne pour q une valeur arbitraire quelconque^ par conséquent aussi 

 la valeur complexe pjj^ . e>''^. 



Car si nous rep)résentons par A et X- respectivement les constantes 

 réelles en question^ il vient à la place de q . (i], dans Téquation 

 C) pour la relation entre § et 



184.). 



Or^ dans cette expression^ si nous posons 7; = jj^ +^^2^ ifh P-^ étant 

 réels) et si nous admettons en conséquence que = (^^ =p-->^%, 

 nous aurons 



— ■ toujours dans notre système d'équations secondaires (9.). 



Posons^ ajn'ès cette substitution^ que q[?R . (t] ou pIN . e '""^ [ïï^ . 

 soit identique à Fexpression 134)^ il vient: 



/i- = cas S -j p sin S lo5) 



N NT 2h 



et 



X' = cos s — ^ p sm S 136). 



Les valeurs de à et de /• ne deviennent donc nullement égales^ quand 

 on n'a pas S = 0 ou = tt, c.-à-d. quand la constante de Hall est 

 vraiment complexe. 



89. Si la constante de Hall se trouvait par hasard être réelle et si par 

 conséquent S était zéro^ ah)rs // deviendrait égal à ceci correspondrait 



