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CH. WIND. 



§ 17. D'une explication physique du 

 phénomène de hall^ fondee sur la theorie du mouvement de 

 l'Électricité par ions. 



90. On se demandera si Ton ne peut donner une explication phy- 

 sique des modifications que subit le rapport entre € et § sous Tinfluence 

 d'un champ magnétique. Il sera difiicile de trouver une explication pa- 

 reille^ à moins de partir d'une représentation quelconque relative au 

 mécanisme du mouvement de l'électricité en général. 



Suivant en ceci l'exemjole donné par M. Lorentz dans un de ses der- 

 niers mémoires nous partirons de l'hypothèse que le mouvement élec- 

 trique repose sur le mouvement d'ions ^^chargés''^ pour y rattacher quel- 

 ques considérations. Rappelons que^ suivant riij^pothèse de M. Lorentz^ 

 les ions se trouvent au sein d'un éther en repos et ne troublent pas sa 

 contiguïté ; .qu'ils sont soumis à des forces (et peuvent être mis en mou- 

 vement) à la suite de modifications locales de cet éther. Sans s'occuper 

 du mécanisme de ces modifications^ on suppose qu'on peut les caracté- 

 riser au moyen de deux vecteurs^ le déplacement diélectrique b et la 

 force magnétique .Ç). Eappelons enfin que le courant électrique total est 

 défini comme la somme de l'accroissement du déplacement diélectrique 

 dans réther et du courant d'électricité par déplacement d'ions (accrois- 

 sement de moment électrique ^)). 



91. Partant de cette conception^ nous pouvons d'emblée considé- 

 rer nos équations A), B)^ I) . . . Yl) comme valables (voir p. ex. les éc[u. 

 (le) . .(IY(.) et (YIllJ du § 52 de M. Lorentz^ tenant compte de ce 

 qu'il faut remplacer dans (lY^) et (YIII^)^ suivant § 45^ €* par ^, et que 

 pour notre objets il faut poser J^' = , comme nous n'avons pas 

 affaire à une translation p, commune à tous les ions) ; nous n'avons 

 donc plus qu'à nous occuper de notre, relation C). Mais il nous faut 

 à présent^ pour rester en harmonie avec la conception adoptée^ définir 

 le vecteur en un point quelconque de l'espace^ comme la force à 

 laquelle un ion^ qui s'y trouve eu repos ^ serait soumis par unité ]30si- 

 tive de sa charge^ à la suite du déj)lacement diélectrique au point 

 considéré. 



92. Si l'on examine quelles autres forces agissent sur l'électricité, 

 ou plutôt sur les ions, on observe une différence curieuse entre les idées 



0 Lorentz. Versuch, etc. 



2) Lorentz, L c, § 40. Voir aussi p. 65. 



