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C. H. WIND 



elles ne seraient donc pas accompagnées^ en d'antres termes^ d'nne force 

 électrique telle que Tentend Maxwell. 



Xous suivrons ici complètement le raisonnement de M. Lore^^tz, en 

 admettant ') que^ en un point de l'espace où la force magnétique est 

 représentée par J^^ tout ion doué d'une vitesse t) sera soumis^ outre à la 

 force % de plus haut à une autre force (électrodynamique) ^ qui pour 

 chaque unité positive de charge pourra être représentée par le produit 

 vecteur [t).J^]. Mais nous admettrons de plus^ comme Ta fait M. 

 LoRENTZ^ que dans les cas ordinaires (quand il n'v a pas superposition 

 d'un fort champ magnétique îfl) cette composante [v>.^] est trop faible 

 pour entrer en ligne de compte à côté de la force électrique %, aussi bien 

 dans les courants stationnaires que dans les oscillations rapides qui 

 constituent les mouvements lumineux. 



93. Nous allons tâcher à présent de montrer que notre hypothèse, 

 développée dans les numéros 2 S et 30, peut être déduite, autant du 

 moins qu'elle est nécessaire à l'explication du phénomène de Hall, de 

 cette hjgoihhe phi/skpie, que la vitesse moyenne de déplacement 

 est en général différente pour les ^cations" et les „anions". 



94, Le phénomène de Keiui peut être considéré, nous Favons vu, 

 comme renfermé dans le phénomène de Hall. Mais cette idée n'est 

 entièrement permise que si l'on attribue en général à la constante de 

 Hall une valeur complexe (qui explique la différence de phase de Sis- 

 sixgh). Pour avoir une raison physique de cette complexité de la constante 

 de Hall, il faut encore admettre que dans un milieu quelconque 

 il y a en général des ions de deux sortes. 



î^ous pouvons en effet nous figurer que dans un milieu conducteur 

 quelconque, outre les ions considérés de préférence par M. Louextz 

 dans sa théorie, et que l'on j^ourrait nommer „ïons diélectriques'' , il y 

 en ait encore une autre espèce, que nous pourrions appeler ,,ions de 

 conduction' , dont le mouvement provoque entre autres des forces 

 qui, exercées par les particules pondérables environnantes, doivent être 

 posées proportionnelles à la M'tesse de ce mouvement. Afin d'arriver 

 alors à une expression plausil)le pour la relation entre % et (£, nous 

 ])OUVons suivre de près le raisonnement de M. Lorexïz, en l'étendant 



') LouKNTz. 1. i> 45, § 39. 

 id. 1. c, § 46 ssv.. 

 id. l.c, §46. 



