﻿ETUDE THEORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES^ ETC. 205 



un peu cependant^ de manière à le faire porter aussi sur les ions de 

 conduction. 



95. Si les ions se meuvent dans un champ magnétique de grande 

 intensité^ il n'est plus uniquement question de la force électrique définie 

 comme en 91.^ et satisfaisant à 



5 = 49rr2b 138) 



oii F représente la vitesse de propagation de la lumière dans Téther libre. 

 En effets à côté des forces qui agissent sur les ions à la suite du dépla- 

 cement diélectrique^ les forces électrodynamiques ne pourront plus être 

 tout à fait négligées; et il répondra à ces deux espèces de forces combi- 

 nées ce que nous pouvons appeler la force électrique totale (i. En négli- 

 geant toujoars, comme cela a été indiqué à la fin de 92.^ Tinfluence de 

 la force magnétique périodique S^^ nous aurons pour cet (i (par unité 

 positive de charge): 



€- = § + [».3î] 139)'), 



011 ïï^ représente la force magnétique superposée. 



Passant à certaines valeurs moyennes nous pouvons écrire: 



^ r- 



quand e représente la charge (positive ou négative) d'un ion. Mais alors 

 nous pouvons remplacer e\> par ^/y/., ^ représentant^ par unité de volume^ 

 le moment électrique ") et u le nombre des ions. 



Le moment électrique se compose dans notre cas de deux parties^ ?Dî'_, 

 dû au déplacement des ions de conduction^ et ^ï', dû au déplacement 

 des ions diélectriques. Considérons maintenant la force (i.', qui se rap- 

 porte aux ions de conduction^ et écrivons^ pour cette espèce d'ions^ 



-^ = s' 140,), 



nous aurons alors, omettant les traits au-dessus des symboles, 



^' = 5 + ^' ^] 141).' 



Considérons la force Q:", qui agit sur les ions diélectriques, et jjosons 

 pour cette espèce d'ions * 



') Voir LORKNTZ. 1. C, ^ 20. é([U. Vil/;). 



') „ „ 1. c, § 39 ssv.. 



') LOHENTZ, 1. C, § 40. 



