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C. H. WIND. 



alors, laissant de nouveau les traits de côté, 

 d" = % + [5}?". 



Les grandeurs s' et s" dqjendent de la nature du milieu et sont inti- 

 mement reliées à la différence de vitesse entre les ions positifs et négatifs. 

 Sup|)osons pour plus de simjolicité qu'il y ait par unité de volume 

 autant d'ions j^ositifs que négatifs, et que la charge de chacun des ions, 

 positifs et négatifs, soit numériquement la même et rej^résentée par [^]; 

 alors, si nous représentons les vitesses des ions positifs par t>+, et celles 

 des ions négatifs par on aura: 



T = ûT -(- ~, 



ëÏÏ" = (cT — - ~), 



de sorte que 



X = J:^^±^ IU\ 



( ») ai 0 - 



Or t)+ et t>_ correspondent aux grandeurs qui dans la théorie de la 

 conduction électrolytique sont représenteés d'ordinaire par ?^ et — r(„mo- 

 bilités" du cation et de Tanion); de sorte que notre [e]. \> 1 e\> correspond 

 à Texpression [ic — r) ^ {i^-j-v) dans cette théorie. 



96. Pour trouver la relation entre § et ^ nous avons besoin des 

 équations de mouvement pour les deux espèces d'ions. 



Y arriver rigoureusement par le raisonnement, c'est ce qui est im- 

 possible. Mais en opérant comme l'a fait M. Lorentz ^), on est conduit à 

 une hypothèse très 23lausible, au sujet de la relation en question, j^our 

 les ions diélectriques; en effet on est porté à admettre une relation de 

 la forme 



r = çSOî" • 144)^ 



dans laquelle 9 représente une constante du milieu. 



C'est d'une manière analogue qu'il nous est possible d'arriver à une 

 • forme probable pour la relation correspondante, dans le cas des ions de 

 conduction. 



Quand nous avons affaire à des ions de conduction, il nous faut ad- 

 mettre — pour tenir compte de la loi d'Ohm — que ces ions subissent 

 de la part des autres particules poiulérables une espèce de résistance 



140 

 .142). 



^) Lorentz, 1. c, § 46 ssv. 



