﻿ETUDE THÉORIQUE DES PHENOMENES MAGNETO-OPTIQUES^ ETC. 207 



de frottement^ savoir une force projDortionnelle à leur vitesse et 

 dirigée en sens contraire (voir 94.). Ceci revient à dire que dans les 

 formules relatives à ces ions^ et qui correspondent aux expressions 

 (55) ^) de M. LoEENTZ^ il doit entrer des fonctions linéaires des gran- 

 deurs C\x, C|,y', C\z. On peut cependant même alors^ comme Ta fait M. 

 LoRENTZ_, arriver à Téquation générale (58)^ (toutefois sans qu'il y entre^ 

 dans notre cas_, une vitesse de translation commune p). En se fondant 

 sur les mêmes raisons qu'a données M. Lorentz on peut encore exclure 

 dans ce cas_, dans le deuxième membre,, les dérivées par rapport à .r, // 

 et. z. Ot, comme dans le cas d'oscillations harmoniques ?0î' ne se dis- 

 tingue que par un facteur constant de on arrive à la conclusion que 

 les com230santes de ^' doivent être des fonctions linéaires et homogènes 

 des composantes de et ?0?'. Dans le cas de substances isotropes, la 

 relation en question se réduit ainsi nécessairement à la forme 



ou bien 



(J-'=(&-f .^5)g)î' . . . 145). 



C'est cette équation (secondaire) que nous pourrons regarder comme 

 une forme au moins assez probable de T équation du mouvement des 

 ions de conduction. 



Dans 144) et 145), | ^t '// doivent être considérés comme des con- 

 stantes réelles, qui dépendent de la nature du milieu et peut être de 7'-^). 



97. Or, on a (voir 90.): 



e = b + + 146), 



et nous tirons par élimination de (i.' et des équ. 141), 142), 144) 

 et 145): 



ou bien, comme le deuxième terme dans les seconds membres de ces 

 équations est très petit: 



3)î"=-S + ^M 14S). 



^) LouKNTz, 1. c, p. 67. 



^) Il faudra en particulier rapporter à la dépendance de ç, £ et de la masse des 

 ions la dispersion de la lumière. 



