﻿SUll LES ANOMALIES AU VOISINAGE DU POINT CRITIQUE. 



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ble chez une substance simple, que si des deux phases qui peuvent co- 

 exister, une fait encore entièrement défaut ou se forme difficilement, et 

 l'expérience nous a])prend que, aussitôt que la phase se forme, Téquili- 

 bre stable s'établit très rapidement, parfois avec explosion. Dans ce cas- 

 ci on se trouverait en présence d'une évaporation ou d'une condensation 

 restant régulièrement en arrière, ce qai fait songer à un phénomène de 

 diffusion de deux substances. Nous pouvons donc admettre sans aucun 

 doute un retard dès que nous attribuons une influence aux moindres 

 impurités de nos substances que nous considérons comme pures 



Et en eff'et, dans cet ordre d'idées nous trouvons aisément une expli- 

 cation des phénomènes. Nous ne pourrons toutefois pas perdre de 

 vue que la grandeur de ce retard et la direction dans laquelle il agit 

 dépendent de la nature des impuretés, d'autant plus que les unes pea- 

 vent être contenues en majeure partie dans la vapeur. D'autre part les 

 conditions spéciales des expériences (largeur des tubes, vitesse de varia- 

 tion de la température, mobilité des tubes) peuvent avoir une telle in- 

 fluence sur les résultats, qu'un accord entre les résultats de différents 

 expérimentateurs n'est guère probable (voir Zambiasi et de Heen) 2). 



Supposons par exemple qu\in peu d'air soit mélangé à l'éther: il 

 sera contenu surtout dans la vapeur. Si le volume est inférieur à , 

 le liquide croîtra en volume par élévation de température, partie à cause 

 de sa dilatation, partie à cause de la condensation de la vapeur. Mais 

 ce dernier phénomène sera retardé par la jorésence de l'air, et l'équili- 

 bre ne sera atteint que lentement à mesure que l'air sera absorbé par 

 le liquide et s'y mélangera par diffusion. Le liquide reste donc en deçà 

 de son volume normal ; la densité aussi restera en arrière. 



Dans l 'entretemps le tabe est chauffe au-dessus de la température à 

 laquelle tout doit être homogène, et il se peut maintenant qu'une sur- 

 face libre entre les deux phases soit impossible. Nous pouvons dire que 

 la surface de séparation disparaît dès que nous obtenons une transition 

 continue entre les deux phases sans états instables, car ce sont ces der- 

 niers qui forment la surface de séparation Il est clair que nous flni- 



') Pour ce qui regarde l'éther, voir Tajimann. W. A. 32 p. G83. M. Gouy dit 

 1. c.: „I1 y a lieu d'examiner si ces différences entre l'état final et les états varia- 

 bles ne sont pas dues à la présence d'un peu d'air mélangé au CO^"; voir aussi 

 Hannay, Pr. R. S. of L. 30, pp. 478—189. 



^) Par conséquent il est impossible de tracer la ligne de Pi:i>i,at \\. c.). 



") Voir V. d.Waals. Théorie thermodynamique de la capillarité etc. Arch. Xeerl. 



