﻿DE L^INFLUENCE DE LA PESANTEUR SUR LES PHENOMENES^ ETC. 8<i7 



nous avons maintenant deux faisceaux de courbes qui vont nous per- 

 mettre de déterminer les phases représentées dans le tube. Pour arriver 

 à notre but il suffira de considérer les courbes dans la région critique. 

 Nous y arriverons le plus rapidement en nous servant de la relation 

 entre dp d'un côté et dx (ou do) de T autre le long de la courbe de pe- 

 santeur. Cette relation est exprimée par une formule donnée à la page 

 37 du mémoire de M. van der Waals : 



ce qui donne par Tintermédiaire de relations bien connues : 

 Soit 



s-iT-(fTy=^ 0^)^ 



àx^ àv^ \oxotV 

 cet A est 1 expression qui, avec -^r-ir et détermine la stabilité. En 



tous les points de la courbe connodale A ^ i) sauf au point de plisse- 

 ment^ qui ap23artient aussi à la courbe spinodale^ et ovi par conséquent 

 ^ = 0. 



Si nous substituons dans (i) et (2) en tenant compte de ce qu'en 



général au point de j)lissement ^y~^ (yd~^ <i t^ous trouvons 



dp , dx 



— = 0 ou — = ce. 



dx dp 



Ceci revient à dire qu'au point de plissement l'isopièze et la courbe 

 de pesanteur ont un élément commun. Comme au point de plisse- 

 ment Fisopièze touche la courbe connodale^ il en sera de même de la 

 courbe de pesanteur. La fig. 2 représente le cas d'un point de ])lissc- 

 ment situé du côté des petits volumes. Dans ce cas la pression est 

 maxima au point de plissement et 



(g),>" (©>" 



non seulement en ce point lui-incme mais encore tout près de ce point. 

 Comme d'ailleurs // > 0^ dx et dp ont des signes contraires d'a])rès (1) 



