﻿De L^INPLUENCE de la pesanteur sur les PHENOMENES^ ETC. 85 1 



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Dans le cas présent le signe du second membre ne peut pas être fixé 

 en général. Si nous faisons abstraction du cas spécial oii les coefiicients 

 s^ annulent;, la conclusion relative au point de plissement reste la même. 

 Si ^ M., comme c^est le cas pour CO.^ et ClI^ Cl le coefficient 

 est positif^ mais cela n'est pas toujours nécessaire. Pour de très grands 



volumes_, oii (^^'J presque nul_, le signe déjiend entièrement de 



— Mn, mais près du point de plissement il n'en est pas de même. 

 Dans chaque cas particulier on aura à déterminer le signe du second 

 membre. Toutefois cela n'a aucune influence sur la conclusion générale 

 relative au point de plissement^ qui forme la base de tout notre raison- 

 nement. 



La conclusion en question est suffisante pour trouver les phénomènes 

 critiques d'un mélange soumis à Faction de la pesanteur. La méthode 

 la plus naturelle pour décrire les phénomènes consiste à chercher ce 

 qui arrive lorsqu'on fait varier le volume à la température considérée. 

 Dans le cas représenté fig. 2, si nous ne tenions pas compte de la pesan- 

 teur_, nous aurions ceci^): entre deux températures déterminées^ diffé- 

 rentes pour chaque mélange, la température du point de contact cri- 

 tique Tf> et le point de plissement Tp [Tn ^ T i), un accroissement de 

 volume fait que le points représentatif du mélange traverse la courbe 

 coimodale entre les points P et B. On observe alors une condensation 

 rétrograde de première espèce (c. r. I), c.-à.-d. qu'il apparaît une phase 

 liquide dont la ([uaiitité augmente jusqu'à un certain point pour dimi- 

 nuer ensuite et disparaître. En deçà do Tp la condensation est normale : 

 si le volume augmente la surface liquide apparaît au sommet du 



1) Co)}tminuc. Lcidfln. L((bi))\ PJn/s. n°. 4. 

 -) lbi(L p. 8. 



