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•T. p. KUENEX. 



tube et la quautité de liquide décroît jusqu'à zéro. Exactement à la 

 température de plissement le point représentatif passe par le point de 

 plissement; et dans ce cas-là seulement un ménisque plat apparaît 

 quelque part dans le tube; à mesure que le volume augmente ce ménisque 

 descend en devenant de moins en moins distinct jusqu'à ce que tout 

 le liquide soit évaporé. 



Tenons maintenant compte de la pesanteur. L'état d'un mélange n'est 

 plus représenté par un points mais j)ar une portion de courbe de pesan- 

 teur_, dont la longueur dépend de la hauteur de la colonne tout comme pour 

 une substance simple. Les valeurs de v et x aux différents niveaux sont 

 situées de part et d'autre de la valeur moyenne de ces quantités. La valeur 

 moyenne de x ne change évidemment pas avec le volume. D'après l'al- 

 lure des courbes de pesanteur^ tracées sur la fig. 2 trois cas peuvent 

 se présenter. Si la température est quelque peu inférieure à Tp l'arc de 

 courbe atteindra^ par son extrémité de gauche^ correspondant au som- 

 met du tube_, la courbe connodale à la droite de P. Au sommet du 

 tube apparaîtra donc une surface liquide qui s'abaissera graduellement 

 (cas A). Il se peat aussi que la température soit tellement élevée au- 

 dessus de que l'arc rencontre la courbe connodale par son extrémité 

 de droite entre F et R. Dans ce cas du liquide apparaît au bas du 

 tube; le liquide augmente^ atteint un maximum^ puis décroît et dis- 

 paraît (cas B). Entre certaines limites^ de part et d'autre de Tjj , on ob- 

 serve tout autre chose. La courbe de pesanteur devient tangente à la 

 courbe connodale au point P (cas C) ^). Au niveau du tube correspon- 

 dant au point de contact (ce niveau dépend de la température à laquelle 

 le changement de volume a lieu) on a la pression, le volume et la com- 

 position du point de plissement. En ce point un accroissement graduel 

 du volume fera donc voir un nuage suivi de la formation d'un ménis- 

 que plat. A une certaine distance au-dessus de Tp (point de plissement 

 du mélange homogène) le mouvement du ménisque conservera toujours 

 le caractère de la condensation rétrograde I, mais à des températures 



^) Ces courbes peuvent être continuées à l'intérieur du pli, et les parties com- 

 prises entre la courbe connodale sont celles qui sont destinées à jouer un rôle dans 

 la théorie de la capillarité d'un mélange. 



^) En examinant soigneusement la figure on voit clairement que ces trois cas 

 sont les seuls possibles. C'est là le fond de notre raisonnement. Il n'arrivera ja- 

 mais que l'arc de courbe vienne toucher la courbe connodale entre P et /? avec 

 son extrémité de gauche, correspondant au sommet du tube. Si cela était possible 

 on rencontrerait de grandes difficultés pour résoudre le problème. 



