﻿DE L^ÉQUILIBRE DANS LES SYSTEMES DE TROIS_, ETC. 



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Nous sup^ooseroiis qa^avec les constituants Â et B seuls il nV a pas 

 séparation de la solution en deux couches de liquide; et que la même 

 chose s'applique_, soit à ^ et soit à et C. 



Les courbes d'intersection suivant ABy AC et BC sont donc, en 

 vertu de Thypothèse précédente, convexes vers le bas et ont une forme 

 semblable à celle donnée pour la courbe d^intersection suivant AB dans 

 la fig. 2. Cette courbe se termine en 7; et q, où elle touche les droites 

 Ap et Bq La même chose a lieu pour d^ autres courbes d'intersection, 

 23. ex. suivant AD; car la //surface potentielle'" touche les plans ver- 

 ticaux passant par AB, BC et AC"). 



Faisons maintenant tourner, dans la fig. 1, la droite A D et par suite 

 le plan vertical passant par cette droite, de AB vers AC; alors les cour- 

 bes d'intersection diverses auront des formes différentes. 



Si la surface potentielle est partout convexe vers le bas, toutes les 

 courbes d'intersection auront une même forme, telle que la représente 

 la fig. 2, et jamais deux phases liquides ne seront possibles Tune à côté 

 de l'autre. Mais si la surface présente un „pli", quelques courbes 

 d'intersection pourront avoir une forme semblable à celle représentée 

 fig. 3. Une pareille courbe offre la particularité d'être concave vers le 

 bas sur une partie de son trajet. 



Fig. 3. 



Fis. 4. 



Admettons encore, pour la simplicité, qu'il n'}^ ait ([u'une seule por- 

 tion concave. Il y aura donc deux points d'inflexion x et /3, sur la 

 limite de cette portion concave et des deux portions convexes do la 

 courbe. Il y a moyen de mener une double tangente T2\ ([ui touche 

 la courbe aux points y et ^, et se trouve constamment au-dessous de 

 cette courbe. 



On peut se figurer que la courbe de la fig. 3 passe, en changeaiil (\v 



') A. C. VAN E1.IN VAN Alkemade, Ze'Uschr. f.phu^ik. Chem. Bd. 11. p. 293. 

 A. C. VAN RiJN VAN Alkemade, ibicl. p. 308. 



