sur l'origine de la force musculaire. 



95 



suffisante d'eau, pourrait dégager. L'existence de pareilles 

 tensions est déjà indiquée, en effet, par le pouvoir biréfringent. 

 La contraction musculaire ne correspondrait alors plus, du 

 moins exclusivement, à la contraction d'une corde de boyau 

 chimiquement ou thermiquement affaiblie, mais plutôt à celle 

 d'une corde encore vierge. Dans cette dernière, toutefois, les 

 forces de tension dégagées par la chaleur et dépensées ne se 

 reproduisent pas aux dépens de sources d'énergie existant 

 dans la corde elle même, tandis que le muscle posséderait le 

 pouvoir de régénérer immédiatement la partie consommée des 

 forces de tension, soit en ramenant les inotagmes de l'état de 

 raccourcissement à l'état de tension antérieur, soit en pro- 

 duisant de nouveaux inotagmes. 



Bien entendu, l'énergie nécessaire à cet effet ne peut pro- 

 venir, en dernière instance, que de l'énergie chimique potentielle 

 des constituants du muscle; le phénomène devra bien être le 

 même, en principe, que celui qui se passe à la naissance des 

 premiers éléments contractiles biréfringents, lors de la formation 

 et de la croissance des fibrilles, analogues peut-être à la for- 

 mation et à l'accroissement des cristaux '). 



Dans le caoutchouc, la force de tension nécessaire pour la 

 production de nouveau travail mécanique à l'aide de la chaleur 



1 ) On lira avec fruit, à ce sujet, les développements, fondés sur d'inté- 

 ressantes expériences, qu'a présentés M. V. von Ebner (Le p. 219 — 232). 

 Il convient de rappeler aussi la découverte, due à Mitscherlich, de l'inégale 

 dilatabilité thermique des cristaux biréfringents, et spécialement le fait que 

 chez les cristaux uniaxes, on a observé, en les chauffant, un raccourcisse- 

 ment dans une direction, un allongement dans les directions perpendicu- 

 laires à celle-là. Les relations entre les propriétés optiques et mécaniques 

 sont d'ailleurs, même chez ces corps relativement si simples, déjà très 

 compliquées; c'est ainsi que, dans les cristaux où l'axe optique coïncide 

 avec la direction de la plus grande élasticité, cet axe est loin d'être toujours 

 la direction de la plus grande dilatabilité par la chaleur; il peut être aussi 

 la direction de la dilatabilité la plus faible. Comp. P. Groth, Physikali- 

 sche Krystullographie, Leipzig, 1876, p. 134; W. Ostwald, Lehrb. cl, 

 allgemeinen Chemie, 2e éd., Leipzig, 1891, T. I, p. 892 et suiv, 



