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R. SISSINGH. 



Soit (fig. 2) un plan XO F, perpendiculaire au rayon réfléchi, 



et vu du côté où se trouve l'analy- 

 Fig 2. seur. Supposons que OX soit dans le 



plan d'incidence. Comptons positive- 

 ment, suivant OX, les perturbations 

 d'équilibre pour le rayon étalon, c'est- 

 à-dire le premier faisceau réfléchi, 

 polarisé parallèlement au plan d'in- 

 cidence. Il faut alors, suivant § 2, que 

 les perturbations présentées par le 

 deuxième faisceau réfléchi et la composante magnéto-optique 

 soient comptées positivement suivant la direction OF, qui 

 résulte de OX par une rotation positive de l'analyseur. 



Avant que le polariseur n'eût été tourné et le miroir ai- 

 manté, cet analyseur se trouvait dans la position d'extinction. 

 Faisons à ce moment tourner l'analyseur d'un angle q> a i ; il 

 laissera passer certaines parties des trois faisceaux lumineux 

 nommés précédemment, savoir 



un faisceau d'amplitude — fcpia, phase étalon, 

 un faisceau d'amplitude hq>ip t retard <P 1 

 un faisceau d'amplitude pi, retard mi. 



Le déplacement présenté par le faisceau résultant est donc 

 exprimé par 



—fcpia COS 2 n ~ + h cpip COS ^ 2 n ~ — tf^ + pi COS ^2 n-jp —Mi^, 



et l'intensité par 



£ — / yia-\rh cpi P cos&-+-[A,icos mi J + cpip sin <b-\-pi sin m;J (1) 



Supposons maintenant que la lumière incidente soit pola- 

 risée perpendiculairement au plan d'incidence, l'amplitude 

 étant 1. Faisons tourner le polariseur d'un angle y pp . Le miroir 

 reçoit en ce cas deux faisceaux, 



