MESURES RELATIVES AU PHENOMENE DE KERR, ETC. 179 



l'un polarisé X au plan d'incidence, amplitude 1 

 l'autre „ || „ „ n . — y PV x ) 



Pe là résultent par réflexion : 



1° rayon, polarisé ± un plan d'incidence, amplitude h, 

 retard <P. 



2° un rayon, polarisé || au plan d'incidence amplitude 

 —fcppp, phase étalon. 



3° un rayon polarisé || au plan d'incidence, amplitude 

 H- n Pi retard m p ; c'est la composante magnéto-optique. 



L'analyseur occupait, avant que lo polariseur n'eût été 

 tourné et le miroir aimanté, la position d'extinction. Il se 

 laisse traverser, après avoir été tourné d'un angle cp pa (voir fig. 2) 

 par un faisceau d'amplitude h q>p a , retard # 

 » » » » —fvpp, phase étalon, 



„ „ „ „ H- (ip, retard m p . 



Le déplacement, dans le faisceau résultant, s'exprime par 



—fyppCos2n fA, p cos ^2tt ~ — m P ^j -|- h(p pa œsÇ2n ~ — <£^, 



et l'intensité par 



£ — fq>pp+PpWsrrty+h(p P aC08(b'^ H- ^^siww^-h/i^sîricpj ....(2) 



J'ai négligé, en construisant les formules (1) et (2), des 

 grandeurs d'ordre ((pi P ) 2 , \i yip, etc. Ceci se justifie pleinement 

 par le fait que les rotations ne s'élèvent qu'à quelques mi- 

 nutes, et que ^ reste encore inférieur à 0,001. 



4. Les expressions (1) et (2) donnent d'emblée les valeurs 

 des rotations au minimum. Si le polariseur fait avec le plan 

 d'incidence un angle cpi p , la rotation q>i a de l'analyseur, qui 



4 ) Suivant les conventions du § 2, la perturbation est positive chez un 

 rayon polarisé [ au plan d'incidence, que l'on obtient en faisant tourner 

 le polariseur dans le sens positif, d'un angle aigu, à partir d'un azimut 

 de 0°. La perturbation dans le faisceau polarisé || au plan d'incidence, 

 obtenu en faisant tourner le polariseur d'un angle aigu, à partir d'un 

 azimut de 90°, doit donc être comptée négativement. 



