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son de cette indépendance nous est révélée par la construc- 

 tion géométrique de l'amplitude résultante des faisceaux pas- 

 sant par l'analyseur. En effet, si celui-ci fait un angle q>i P 

 avec le plan d'incidence, A D représente, d'après la fig. 3, 

 l'amplitude résultante. Comme la rotation de l'analyseur, néces- 

 saire pour déterminer la position au minimum, entraîne une 

 modification de la seule ligne A B, A D est minima, quand 



TT 



ADlAB. Quand l'incidence est principale, et (P = ^ } cette 



quantité est indépendante de B C = h cpi p 1 ). 



6. L'intensité lumineuse du faisceau qui traverse l'analy- 

 seur après une rotation au minimum cp™ est, d'après l'équa- 

 tion (1), représentée par (hcpi p sin<D -h pisinmi)' 1 . Si l'on fait 

 maintenant tourner l'analyseur, à partir de cette position, 

 d'un angle 6, l'équation (1) montre encore que l'accroissement 

 de l'intensité lumineuse s'exprime par p c 2 . Or ce petit accrois- 

 sement s'observe le plus nettement quand l'intensité ini- 

 tiale, dans l'orientation au minimum, est le plus faible. 

 Admettant donc que m ne change pas et que ^ change seul 

 de signe quand l'aimantation est renversée, il s'ensuit que les 

 rotations au minimum ne s'observent pas avec une égale net- 

 teté, suivant que l'aimantation est positive ou négative. Ceci 

 n'a lieu que dans le cas où les angles q>i Pl etc. sont nuls; 

 c'est-à-dire quand un des niçois se trouve exactement dans 

 un des plans principaux. La précision avec laquelle on peut 

 déterminer les rotations au minimum est la plus petite, quand 

 (P se rapproche de 90°, c'est-à-dire dans le voisinage de 

 l'incidence principale ; elle est la plus grande quand les angles 

 d'incidence sont de forte et de faible valeur. 



!) Les équations (7) montrent que le signe de « peut être choisi arbi- 

 trairement, et que ce choix seul détermine le quadrant de m. La même 

 chose résulte des équations (3) — (6), car celles-ci déterminent seules les 

 quantités nisinmi, picosmi, etc. 



