MESURES RELATIVES AU PHENOMENE DE KERR, ETC. 183 



C. Rotations à zéro. 



7. Les équations (1) et (2) donnent aussi les valeurs des 

 rotations à zéro. En effet, pour que l'intensité de la lumière 

 passant par l'analyseur soit nulle, il faut que cpi p , cpia, aux- 

 quels revient maintenant la signification de cpi p , cpf a , satisfas- 

 sent, suivant (1), aux équations : 



— f ( Pia + h Vif cos * H- cos mi ~ 0 



h cpfy sin (P -h pi sin mi == 0 (8), 



De même, (2) donne les équations qui déterminent qp^, } 

 qp°a, savoir 



— f c Ppp + PP C0S m P "+" h VpaCOS 



sin m p -b h q>p a sin <P = 0 ........ (9). 



De ceci résulte : 



, fvïa 1 , , . htôpsin®) 

 cota mi — — y — g- -r— r + cota 0, ai = — r i 



fqp£* 1 hqjp a sinfp\ 



cotg m« — — 5--^ — — + cofo <P, m» = ~ 



J 1 hq)° a sin(l> * 9 r * smm p j 



Les équations (9) et (10 ; peuvent à leur tour être déduites 

 de la construction géométrique qui donne l'amplitude résul- 

 tante des faisceaux passant par l'analyseur. C'est ainsi que 

 d'après l'équation (8), la projection de cette amplitude résul- 

 tante A D (voir § 4 fig. 4) est nulle dans deux directions per- 

 pendiculaires l'une à l'autre, et 1 D est donc elle-même 

 nulle. La même signification revient aux équations (9) 1 ). 



Si l'on admet que, l'aimantation étant renversée, la phase 

 m de la composante magnéto-optique ne change pas, et l'am- 

 plitude p change seule de signe, les équations (8) et (9) per- 

 mettent de conclure que les positions à zéro, dans l'aimanta- 

 tion positive et négative, sont symétriques relativement aux 

 deux plans principaux; c'est-à-dire le plan d'incidence et le 

 plan perpendiculaire à celui-ci. 



(10) 



l ) Voir Kaz 1. c. p. 48-55 et p. 61. 



