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R. SISSINGH. 



Les angles que font entre elles ces positions, et que nous 

 représenterons par \p? p , ipi a , ip pp , ip pa . sont donc plus grands 

 du double que les angles (pf p , cp ° a , y° pp , y pa '). Si l'on déter- 

 mine par l'observation, non plus les angles cp, mais les angles 

 y, on tire ^ et m des équations suivantes : 



ÏVial M _ h ip° ip sin 4> 



cotgmp =-^ a — + ^ f ^____ j 



8. Les rotations à zéro ne peuvent être déterminées d'une 

 manière précise quand les angles d'incidence sont très grands 

 ou très petits. Les orientations faites à l'aide des niçois don- 

 nent alors l'impression que plusieurs couples de positions à 

 zéro sont possibles. Représentons deux de ces couples par 

 <Pip y Via > V% > Via • H résulte du § 8 qu'ils ne sont réellement 

 possibles qu'à la seule condition qu'il soit satisfait aux 

 équations 



f (Via ~ V ia ) — hC0S 0 (cpï p — q>% ),hsin * (cp? p - qp% ) — 0. 



Or, il n'y a pas moyen de satisfaire à ces équations d'une 

 manière absolue; mais il en est à peu près ainsi pour des 

 angles d'incidence ou très grands ou très petits, quand sin (P 



f 



a une très faible valeur, et que cos 0 et sont presque égaux 



à 1. On se trouvera alors avoir une série de valeurs crois- 

 santes de q>i p et qpgj , tandis que l'intensité du faisceau, pas- 

 sant par l'analyseur, sera à peu près nulle. C'est ce que les 

 observations confirment et ce dont on peut se rendre compte 

 de la manière suivante. Si l'on fait tourner le polariseur et 

 l'analyseur, à partir des positions à zéro, d'angles ij et £, l'in- 

 tensité du faisceau émergeant de l'analyseur sera donnée, 

 d'après l'expression de l'intensité (équation (1) § 3), par 



x ) Les équations (8) — (11) montrent que le signe de u peut être arbi- 

 trairement choisi, et que ce choix seul détermine le quadrant de m 



