MESURES RELATIVES AU PHENOMENE DE KERR, ETC. 223 



des rotations à zéro, ou des moyennes des résultats de ces 

 séries, peuvent donc être considérées comme exactes à 

 15" près. 



29. Si Ton tire, à l'aide des formules (7) § 5 et (11) § 7, 

 respectivement des rotations au minimum et à zéro l'ampli- 

 tude (i et la phase m de la composante magnéto-optique, il 

 vient ') 



2 (pip 2 (fia 2 (fpp 2 Cfpa 



-0,4* -6,8 5 -6,8 -0,3 5 

 -1,2 5 * -6,6 5 * -6,8* -0,5* 



fii {ip Tïhi Tïlp 



+ 0,79xl0~ 3 -f0,81xl0 3 180°-1°9' 180°-0°52' 

 0,69* 0,78* 180°-3°40'* 180°-1°17'5* 



2 m ç\ m m ç% m 



<Pip 2 %a 2( Ppp 2( Ppa 



7,9 -6,2 -6,2 8,0 

 7,8* -6,2 -6,4* 7,8* 

 -6,2 8,1* 

 pi mi mp 



0,754 0,756 180°+5°35' 180°+7°21' 



0,750* 0,775* 180°+3°47'* 180°-0°37' 



0,760* 180°4-9°7'* 

 Les chiffres marqués d'un astérisque représentent des va- 

 leurs arbitrairement admises pour les rotations, afin de chercher 

 l'influence, sur les valeurs calculées, d'une légère modification 

 de celles données par l'observation. Les rotations observées 

 fournissent elles-mêmes des données à ce sujet, puisque, si 



m(o) m(o) j m(o) m(o) ■ ^ 



% P ~ %a et %a ~ Vpp i & = t*P et rni = m P . 



Comme deux des rotations à zéro, savoir cpïp et cppa, sont 

 presque nulles, l'influence de l'aimantation, à cette incidence, 

 équivaut à une rotation du plan de polarisation. Sous cet 



*) Les formules servant à calculer h et tf> se trouvent au § 41 . Dans le 

 calcul des ^t, les signes de ces grandeurs peuvent être choisis arbitraire- 

 ment. Car alors seulement le quadrant de m se trouve déterminé. J'ai 

 pris ici positivement i"{ et p p . 



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