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R. SISSINGH. 



l'incidence principale, les deux espèces de rotations sont équi- 

 valentes (voir § 9), et par conséquent 9™ = 4- 2,7. 

 Les observations donnent encore 



pour* = 86, ,£ = — 1,8, 

 „ a ~ 81, „ = — 0,8, 

 de sorte que sous une incidence comprise entre 76°,5 et 81°, 

 mais plus rapprochée de 81°, cp™, et par conséquent aussi qÇ a , 

 sont nuls. 



Ce fait, que 9™ se réduit à zéro, a la signification suivante. 



Les formules du § 4 montrent que cpf p = qÇ a =z 0, quand le re- 

 tard de phase de la composante magnéto-optique par rapport 

 au faisceau réfléchi, polarisé perpendiculairement au plan 

 d'incidence, ou rm — 0, est égal à 90° Comme d'autre part 

 pour a — 82o30' , m= 180° + 24°22', & = 129°21'5, 



mi— 0 = 90°— 15° 

 „ a = 76°30'5, mi — 180° + 14°49', 4> = 90°, 



mi — (D — 90° +• 14°49', 

 on voit encore de cette manière que cet angle est voisin de 80°. 

 On pourrait déterminer cet angle le plus facilement comme suit. Si 



( l'analyseur . perpendiculairement au J . 



! . , . est oriente , , \ plan 



f le polariseur dans le ) r 



d'incidence, chaque rotation \ ^ U P°^ ar | seur ' d ans une direc- 



/ de lanalyseur, 



tion quelconque, produit sous cette incidence une augmen- 

 tation d'intensité du faisceau émergeant de l'analyseur. 



Si l'on fait tomber de la lumière polarisée dans le plan 

 d'incidence sur un miroir de fer aimanté, les vibrations ré- 

 fléchies sont en général polarisées elliptiquement. Dans le 

 voisinage de 60° toutefois, ce sont des vibrations rectiligne- 

 ment polarisées que fournit la réflexion. De même, quand des 

 rayons polarisés perpendiculairement au plan d'incidence tom- 

 bent sur le miroir, la polarisation de la lumière réfléchie est 



*) Voir Kaz, l.c. p. 42. 



